per cui, se r è finito e l , come s' è detto, infinitamente piccola, i termini 

 prevalenti in (T) sono quelli che contengono p" e possiamo, perciò, sosti- 

 tuire le (!') con le 



(2) 



' ©o= tV 2 ^A(VoAP")--^[-P" + Vo(v„Xp")], 



1 



Queste formolo rappresenteranno, quindi, il centro luminoso A , e, da esse, 

 discende 



<3) (S 



4. Principio di Huygens in un campo elettromagnetico. — 

 Riportiamo qui la dimostrazione delle formole che rappresentano il principio 

 di Huygens in un campo elettromagnetico, data nella Nota citata, per appor- 

 tarvi qualche modificazione che può avere importanza espositiva. Si abbia, 

 dunque, nel dielettrico di cui abbiamo parlato in principio, un campo 

 elettromagnetico ed indichiamo con Gs(£ , rj , f , r) , ,rj,£,v) i due vet- 

 tori, forza elettrica e forza magnetica, che caratterizzano il campo. Conside- 

 riamo in esso una regione S limitata da una superficie o regolare e dentro 

 alla quale i due vettori (£ ed sieno finiti e regolari. Supponiamo, dap- 

 prima, che la regione S sia finita; sia À. = (x.y,z) un punto interno a 

 questa regione ed indichiamo con r la distanza di A da un altro punto 

 variabile di coordinate Se racchiudiamo, allora, A con una super- 



ficie a interna ad S che potremo sempre supporre sia una sfera col centro 

 in A, chiamando S' la regione compresa fra <r ed «, potremo scrivere, come 

 nella Nota più volte citata, le due relazioni 



— X"«('-§)-f-i£-?»H)'- 



In queste formole i vettori Gs ed ~!q sono quelli che definiscono il campo 



T 



elettromagnetico in cui, al posto di t, compare l'unico parametro t — — 

 «he abbiamo messo in evidenza, t essendo un valore fissato del tempo; u è 



