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j- -\- ó \ . Potremo 



allora porre (£ sotto la forma 



a essendo un vettore costante, finito e normale ad v» e ritenere la intensità 



a* 



luminosa, corrispondente a questa luce, proporzionale ad -j . La (7) di- 

 renta allora 



1 f i /\ /\ 

 (8) (5 = (£ — 2X J 1 ( cos r » n ~ cos rn ) a — ( r ~t~ r ») ( n x °) + 



+ n(rXa)jsen 2^-^±-^ + <j) 



A questa forinola, invece che a quella di Kirchhoff, si possono collegare, 

 'sotto forma quasi immutata, le considerazioni che lo stesso Kirchhoff fa 

 nella seconda, terza e quarta delle sue Vorlesungen ùber mathematiche 

 Optik, per giustificare le leggi fondamentali dell'ottica geometrica. 



9. Sui fenomeni di diffrazione. — Supponiamo, in fine, che il 

 centro luminoso A sia separato dal punto d'osservazione A da uno scherma 

 perfettamente nero nel quale sia praticato un foro di dimensioni così piccole 

 che, su tutta una superficie passante per il suo contorno, si possano ritenere, 

 senza errore sensibile, costanti r , r , tt , r e r . Nella ipotesi che la con- 

 giungente A A passi nelle vicinanze del contorno del foro si produrranno 

 fenomenti di diffrazione; ed, in tutte queste ipotesi, potrà porsi anche 



r -f- r„ = , v X a = , cos r n = — cos rn , 

 per cui, dalla (8), abbiamo 



che è, precisamente, la forinola da cui si parte per lo studio dei fenomeni 

 di diffrazione. 



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