a maggiore distanza che qui dove le molecole sono più numerose nella 

 stessa unità. Quindi se d r è la densità di una faccia ed a r la sua costante 



capillare, si potrà senz'altro affermare che a r è funzione di —, e come 



prima approssimazione fare 



rappresentando c una costante. Siano d Y ,d 2 , d 3 , ... , d r , ... , d n le densità 

 delle rispettive facce 1 ', 2 , 3 , ... , r , ... , n, e si avrà, in luogo della II), 

 la seguente : 



III) p, di = pi di =p 3 d a = • • ; = p r dr = • ■ • — p n d n == M" , 



la quale esprime questo principio semplicissimo: 



IL prodotto dell' accrescimento per la densità delle facce di un cri- 

 stallo in equilibrio stabile è una costante, ossia quanto più è densa una 

 faccia, e tanto più essa è sviluppata. 



Si potrebbe dire che la legge di Curie messa sotto questa forma non 

 conservi più la sua genuina espressione, poiché la relazione (8) propriamente 

 è approssimata, e rappresenta il primo membro di una serie, che potrebbe 

 avere per forma 



Ma è pur vero che le costanti c' , c" , ... sono piccolissime, sicché la somma 

 di questa serie non differisce sensibilmente da a r = — , come risulta dal- 



l'esperienza. Chiamando con a r = ~ l'area specifica della faccia r, ossia 



l'area contenente l'unità di atomi o gruppi di essi, e facendo questa sosti- 

 tuzione per tutte le n facce del cristallo, avremo una quarta forma, sotto 

 la quale si presenta la legge di Curie: 



IV) 2l = Pi = Pi = . . . = lt = . . . = Pn ^ M " . 



C, ff 2 ff 3 <T r ff n 



ossia gli accrescimenti normali sono proporzionali alle aree specifiche 

 delle rispettive facce del cristallo. 



* 



Si effettua facilmente il passaggio dalla legge di Curie a quella di 

 Haiiy mercè di quest' ultime relazioni. Osserviamo senz'altro che, essendo 

 Rendiconti. 1918, Voi. XXVII, 1° Sem. 59 



