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e, con processo analogo, si trova che le 6 espressioni X, , X 2 , ... , Y 3 devono 

 soddisfare alle condizioni: 



( Cx l ds= \Y l ds= Cx 2 ds= ^Y ì ds= \x 3 ds = fY 3 ds = 

 \ f (^Y, — #X.) ds = f {xY 2 — yX t ) ds = f (,vY 3 — yX 3 ) ds = 0. 



Risulta pure dalle (20) che le tensioni X, , Y, e le altre X 2 , Y 2 ap- 

 plicate ad uno stesso punto del contorno s devono avere, rispettivamente, un 

 potenziale V! e V 2 , mentre X 3 e Y 3 devono potersi porre sotto la forma : 



X 1 + 36 DV 3 1+30 ^Y 3 



D' altra parte Vj , V 2 , V 3 si possono dare arbitrariamente come funzioni 

 dei punti del contorno s. Quando sono date le funzioni "V^ , V 2 , V 3 le tre 

 funzioni ,xp 2 ,ip 3 sono determinate, a meno di costanti, dal dover soddi- 

 sfare alle (17) in ogni punto di e ed alle condizioni: 



(22) tp = Y l , ^=V tl ^ = V. 



' da da da 



nei punti del contorno s. 



Poiché poi V! , V 2 , V 3 sono determinate a meno di costanti, possiamo 

 determinare queste ultime sempre in modo che sieno soddisfatte le condizioni: 



! V, ds = — | j ì ip ì d<J = , I V t ds = — \ J 2 ip 2 da = , 



f V 3 ds =— f ^ ? i/'3 de = 1 „ 6 f Vi da . 



Meccanica. — «S^? mofo' stazionari dei sistemi olonomi. Nota 

 di T. Levi-Civita, presentata dal Socio V. Cerruti. 



La regola per la determinazione di moti stazionari dei sistemi olonomi 

 (a legami indipendenti dal tempo e soggetti a forze conservative), che ho 

 avuto 1' onore di comunicare a codesta Accademia poche settimane or sono ('), 

 è enunciata nella ipotesi che le variabili di riferimento sieno canoniche. La 

 stessa regola vale però in generale, comunque si scelgano le variabili. È 

 questo un risultato pressoché ovvio, che mi permetto tuttavia di formulare 



(!) Sedute del 6 e 20 gennaio u. s. 

 Rendiconti. 1901, Voi. X, 1° Sem. 



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