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ghezza della sbarra (fìg. 2) ; che questa sia tanto grande rispetto alla gros- 

 sezza da rendere trascurabili le oscillazioni parallele all'asse delle X ; infine 

 che la tangente all'asse longitudinale della sbarra nel suo estremo libero si 

 conservi sensibilmente parallela all'asse delle Y. Cosicché, osservando che 

 quando la massa è in quiete relativa essa ha rispetto al terreno le coordi- 



nate sensibilmente costanti (') (0 , Y , 0), chiamando st lo spostamento dalla 

 posizione d'equilibrio, il suo movimento relativo è dato dalle equazioni 



(8) X 1 = 0, Y : = Y , Z, = s 



Si osservi ora che questo movimento relativo si può considerare come 

 una rotazione intorno ad S le cui componenti sono 



quindi per la trattazione analitica del problema, fino alla deduzione delle 

 equazioni differenziali del moto, potremo senz'altro adoperare i risultati ot- 

 tenuti nella trattazione del problema precedente. Nel caso attuale è da consi- 



derare soltanto la (6), che corrisponde allo spostamento arbitrario 61 = =-; 



J- 



e questa, dando all'indice i il valore 2 = 1 e ponendo % x =&\ = 0,yi =Y , 

 si ridurrà alla forma : 



(9) Y (£ — 7*5,) — C'mY — n"M x = . 



(') Veramente anche quando m è in quiete relativa la coordinata Z ha un valore 

 variabile con a; ma le sue variazioni sono proporzionali al coseno di a, e quindi trascu- 

 rabili perchè dell'ordine di « 2 . Anche di ciò ora tto la dimostrazione per brevità. 



