degli altri, la misura della frequenza con un metodo di riduzione a zero, da 

 un semplice rapporto di resistenze. 



Supponiamo di avere due campi magnetici alternativi e indipendenti, 

 diretti secondo le X e X^ In un bastoncino di alluminio siano fissi, un disco 

 di rame A, secondo un diametro, ed un piccolo parallelepipedo di ferro B. 

 Il diametro del disco e la lunghezza del parallelepipedo, formino colla dire- 

 zione dei campi in cui sono rispettivamente posti, degli angoli a, a x . 



E chiaro allora che se i due campi sono generati da correnti alternate, 

 ognuno di questi due corpi subirà un certo momento torcente in una certa 

 direzione, uno per effetto delle correnti di Foucault, l'altro per azione sem- 

 plicemente magnetica, e se il sistema è rigido ed attaccato ad un filo di 

 sospensione, questo sarà soggetto ad un momento uguale alla somma algebrica 

 dei due. 



Si capisce come si possan dare direzioni tali agli assi dei due corpi 

 per rispetto a quelle dei campi magnetici, che il filo sia sottoposto alla 

 ditferenza dei due momenti, e come si possano far variare in modo tale le 

 due intensità da annullare la deviazione del sistema, per quanto non nulli i 

 momenti torcenti delle parti superiore ed inferiore di esso. 



Supponiamo allora che i due campi sieno generati da due sistemi indi- 

 pendenti di rocchetti percorsi da correnti alternate. Si vede subito come questa 

 posizione di zero si abbia solo per una determinata frequenza, poiché mentre 

 il momento torcente che subisce il ferro del sistema, è indipendente dalla 

 frequenza, quello dovuto alle correnti di Foucault nel rame è funzione di essa. 



Esaminiamo analiticamente il problema, e determiniamo i due momenti 

 esercitati dai rocchetti rispettivamente sul rame e sul ferro. Vogliamo sup- 

 porci a tale scopo che il rame sia equivalente ad un circuito circolare sem- 

 plice di area S di resistenza E e di coeff. di autoinduzione L, percorso da 

 una corrente indotta y = Y sen (oot -j- <f), se i — \ sen wt è la corrente che 

 circola nel rocchetto inducente e (p èia differenza di fase esistente fra y ed i. 



Il momento istantaneo che allora si esercita nel circuito secondario per 

 effetto del campo H generato da i sarà 



M = H S y sen « cos « 



Il momento medio 



— 1 f T 



M = — HS?/ sen a cosa dt = yó 



I J Q 



se y è una costante di proporzionalità, e ó è la deviazione angolare che si 

 dovrebbe dare al filo per ricondurre il sistema nella stessa posizione ed essendo 



H = 8 1 sen wt ; y = = sen (co t + <p) • 



