tensione che agisce sugli elementi della superfìcie laterale siano invece : 



r, = g: n+l , r 2 = hs" +l , r 3 = (') • 



Perciò diciamo u' , y' , w le componenti degli spostamenti nella defor- 

 mazione (D'). Sarà: 



(6) ^+A--=0,etc. [6 =_ + _ + — j. 

 Poniamo : 



= 2*' rf* -f- Mi , 



(7) ì v" = f V <b + y, , 



e cerchiamo di determinare le funzioni u x , Vi , W\ in modo che la deforma- 

 zione (D"), definita dagli spostamenti u" , v" , tv", sia una deformazione pos- 

 sibile, vale a dire in modo che queste funzioni soddisfacciano ad equazioni 

 analoghe alle (6). 



Posto per brevità: 



u"' = f V di , v" = f V di , io'" = f V di , 

 fl ,„ V" , Dv"' . W" 



~òx ~òy ~òb 1 

 "\h"' ~>tì r ' 



e inoltre 



' ìy ~òs ' 1 Da? Dy 7>s 

 dalle equazioni (7) si deduce : 



( l ) Poiché lasciamo indeterminate le tensioni che agiscono sulle basi del cilindro, 

 vi saranno infinite deformazioni (D) e (DQ che soddisfanno alle condizioni volute. 



