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Infatti, per forinole note [A.V. G. I, pag. Ili (2)], la (6) può scriversi 

 ') T=> | fiJ'V x Y' r .d% = — > K^njxp;^- 



1 T 1 /<J \ #P / 



Ora, supponendo nel caso più generale che l'omografìa § di pressione 

 di una qualunque delle masse fluide sia espressa da 



(7) fi = p-i l >%-l.I,§, 



si ha 



e quindi, tenendo anche conto della (IV), si può scrivere 



- r * (f n ) x p: • dtf = \ r [ f « - + H 1 ' f ) n ] x p: • * = 



Inoltre, tenendo conto delle (II) e (III), si ricava 



\ f F n X p; . da = \ f [F £ + F n X ii . n] X P' r . da = 



= £ f ;F, X P; . d& - = — i f a X P; . da 



e quindi, nel caso più generale, la (6') può scriversi 



1 h C h C /dV dP'\ 



(8, r = -iy(,xp;.*-v( p , l ^. K |) i , 



Questa è la formola cercata e sussiste evidentemente qualunque sia, 

 nella (II), il valore del coefficiente m che caratterizza la grandezza delle 

 forze dell'attrito di contatto fra liquidi e solido. Perciò si può concludere 



che « la formola di Joukovsky, sotto la forma (8) or« trovata, sussiste 

 per liquidi viscosi compressibili, qualunque sia l'ipotesi sulla grandezza 

 delle forse dell'attrito di contatto ». ed d. 



