e supponendo piccolo 



(1) mX =2t~ se . 



Da questa relazione otteniamo la dispersione derivando e sostituendo 



2t 



ad m il suo valore approssimato m = -j- : 



(2) ^ = _^ 



dX Xs 



Per trovare il potere risolutivo introduciamo nella (2) il valore del- 

 l'angolo tra il massimo principale e il primo minimo che, come risulta 



X 



dalla teoria dei reticoli, è dd = — , dove n indica il numero totale degli 



ns 



scalini. Si ha: 



<« 1. i- 



In questa relazione (IX indica la differenza di lunghezza d'onda minima 

 necessaria per la risoluzione. 



L'angolo compreso fra due spettri di ordine successivo si può ottenere 

 differenziando la (1) rispetto ad m e ponendo dm = =t 1 . Si ha, come nel 

 caso della trasparenza: 



s 



A questo angolo corrisponde una variazione di lunghezza d'onda dX , per 

 la quale lo spettro di ordine m della radiazione X -f- dX coincide con lo 

 spettro di ordine m -f- 1 della radiazione X. Questa differenza dX si ottiene 

 quindi sostituendo nella (2) a dd il valore dato dalla (4). Si ha: 



. dX X 



(5) T=2l 



Anche qui il limite della risoluzione è - dell'intervallo fra due spettri suc- 



n 



cessivi, ed è facile vedere che la distribuzione dell'intensità rimane la stessa. 



Le espressioni (2), (3), (5), trovate ora hanno la stessa forma di quelle 

 che si ottengono nel caso della trasparenza ( x ) : però al posto del coefficiente 2, 

 che compare qui a numeratore nella (2) e a denominatore nella (3) e 

 nella (5), in quelle di Michelson c'è una funzione i di X: 



m s=[(^-i)_x|], 



dove fi indica l'indice di rifrazione. 



t 1 ) Michelson, Journ. de Phys., Ili, S„ 8, 1899, p. 305, 



