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Eseguendo le sostituzioni e gli sviluppi indicati, e trascurando i ter- 

 mini cha risultano essere inlinitesimi di ordine superiore, oppure del tipo 

 J cost. cosa da\ , si ottiene facilmente 



X = q V f — cos a d<r — q V j — cos a da — 



- f vj;[|^V.+||co, a + |co 8? + foos r ]*^0 



poiché l'ultimo integrale, non essendo altro che la quantità totale di fluido 

 entrato nella sfera e, è nullo. 



Le altre due componenti diventano invece 



(2) 



1 Y •— g V f \ — cos d — — cos a ] da 

 ) * J a {l>x * ~hy S 



L = — o V — cos a — — cos y [da . 



Gli integrali che figurano nelle precedenti espressioni sono rispettiva- 

 mente le componenti secondo gli assi s e y del vettore della circuitazione 

 superficiale dovuta alla parte di velocità che dipende dalla funzione f, e 

 calcolata lungo la superfìcie e. 



Ma siccome il moto è stato supposto a potenziale, per un teorema di- 

 mostrato nella Nota precedente, e chiamando con \ x " , l za le componenti se- 

 condo s e y della circuitazione superficiale calcolata lungo la superficie del- 

 l'ostacolo H, le (2) pessono scriversi: 



L Y= ? V [■* 

 (3) j Z= — e V,P*. 



La risultante di queste due forze giace evidentemente nel piano ys. e 

 potrebbe anche essere facilmente costruita. Tale risultante è quella che, nel 

 caso che ci occupa, può assumere il nome di forza sostentatrice. 



Rendiconti. 1921. Voi. XXX, 1° Sem. 



