essere tutt'altro che trascurabile rispetto a quella rispondente al lavoro di 

 dilatazioue per sollevamento. Indicando con Edt questa quantità di energia 

 scambiata nel tempuscolo dt, e ammettendo come applicabili, almeno appros- 

 simativamente, la condizione di reversibilità e l'equazione dei gas (per le 

 quali il lavoro esterno possa esprimersi con pdv, o con ARdT — vdp), le' 

 equazioni dell'equilibrio termodinamico e idrostatico darebbero 



Questa formola ci dice che il gradiente termico verticale si accosta 

 tanto più al valore normale quanto più rapido è il moto verticale; una cor- 

 rente verticale molto rapida, un getto d'aria, si manterrebbe quasi isolata 

 dall'ambiente. Fuori di questo caso il gradiente è di regola minore del nor- 

 male, poiché con moto ascendente (w > 0) la pressione interna è minore 

 dell'esterna e vi è afflusso d'energia (E > 0) , con moto discendente tanto E 

 quanto w cambiano di segno, e quindi E : w è sempre positiva. 



Che se attorno a una colonna ascendente si forma un moto vorticoso 

 così forte' da determinare per forza centrifuga una proiezione d'aria verso 

 l'esterno, il gradiente potrà diventare anche maggiore del normale, finché w 

 non cambia segno per l' inversione di densità prodotta dal rapido raffredda- 

 mento o per chiamata d'aria dall'alto. Tali condizioni potranno verificarsi 

 nelle trombe. 



Le irregolarità nella distribuzione verticale della temperatura, in par- 

 ticolare il fatto che le misure di temperatura in aria libera segnalano un 

 gradiente termico di regola minore del così detto gradiente adiabatico 

 (0°, 98/100 m.), ma in qualche caso anche notevolmente maggiore, possono 

 quindi spiegarsi colla considerazione che, anche indipendentemente dal va- 

 riabile assorbimento del calore solare e dalle trasformazioni dell'acqua, i 

 movimenti convettivi non possono considerarsi come adiabatici. Rigorosamente 

 nemmeno come reversibili, cosicché le equazioni dalle quali fu dedotto il 

 gradiente normale non sono legittimamente applicabili. Tale deduzione rap- 

 presentò però sempre un risultato di alta importanza, come l'espressione di 

 un caso idealo a cui la realtà più o meno si accosta, e come la prima dimo- 

 strazione di un limite che i moti convettivi impongono al gradiente termico 

 verticale, mentre, in condizioni di puro equilibrio radiante, questo può assu- 

 mere valori molto maggiori, fino a 3°,4 per 100 m. 



C p dT 



— Adx-\-Edt 



donde 



dT 

 ds 



