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Consideriamo ora le equazioni che devono essere soddisfatte alla superficie. 

 Dalle forinole generali per le componenti di tensione (v. Kirchhoff, loc. cit.) 

 si ha nel nostro caso 



X, = Y 3> = Z*=^ 



= - ^ ~ &SC = — fi — X;, = fi — . 



" ~òy n ìz ìy 



Se n è la normale interna al contorno della sezione, si ha su questo con- 

 torno cos(rax-) = e quindi per le componenti della pressione superficiale P 



X„ = — fi ( — eos(ny) + — cos(nz)j = — fi — 



Y„ = p cos ( n y) — fi -~ cos (n s) 



Z„ = p cos (nz) — fi cos . 



Se P„ è la componente di P secondo la normale, si ha 

 P„ == p — 2 fi — cos (n y) cos (n s) 



e se S è il vettore-spostamento superficiale, si deve avere vettorialmente, 

 indicando v il coefficiente d'attrito superficiale, 



P — P„ = — 1 S 



ossia 



X„ — P„ cos (nx) = — v u 

 Y„ — P„ cos(ny) == — v v 

 Z n — P w cos (nz) — — v w . 



Queste equazioni nel caso nostro divengono 



fi cos (ny) (1 — 2 cos*(nz)) = »w. 



Alle ultime due non si può soddisfare che supponendo = e quindi 

 = in tutto il campo. Dalle (1) segue allora 



= ^ ^ cos a = B 



