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vettori E , H delle forze elettrica e magnetica sono legati dalle equazioni 

 di Heaviside-Herz (cfr. Éléments, pp. 163, 164): 



(7, -ff = ™^. 



ove c , e , e , fi sono costanti. 



A queste, occorre ancora aggiungere l'equazione: 



(8) div H = , 



che esprime che il campo magnetico è solenoidale. 



La condizione d'integrabilità div rot = 0, applicata alle (6), (7), porge: 



(9) 



3 . /DE , E\ 



( 9') div ^T = - 



€ 



ove 6 = - = tempo di rilassamento ; è chiaro che la (9') è identicamente 



verificata, a causa della (8). 



Inoltre, eliminando H fra le (6), (7), risulta: 



< 10) 7^1^- + ?j = - r0tl0tE - 



Ciò premesso, se si vuole che, in qualunque sezione normale S del filo, 

 la resistenza effettiva sia eguale alla resistenza ohmica, occorre e basta 

 (S, § 3) che, in tutti i punti della sezione S, la forza elettrica sia (in 

 ogni istante) normale alla sezione stessa, e vi abbia la medesima intensità. 



Queste condizioni si traducono nell'eguaglianza 



(11) E = «(*,<)T, 



ove u è una funzione, da determinarsi, degli argomenti s , t . 

 Si ha: 



Dt ~^ e ~ \ ut + e) 5 



perciò, sostituendo nella (9), e ricordando la (4), risulta: 



Rendiconti. 1915. Voi. XXIV, 2° Sem. 



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