inoltre dalle (13), (7) risulta 



(16) rotE = , — = 0, 



òt 



la seconda delle quali mostra di nuovo che la (9') è identicamente verificata. 



Se invece fi = Q, la curva C è piana, e la (14), moltiplicata .scalar- 

 mente per T, porge, ricordando le (1), (5), 



+ -) = -- 

 ^ dì (1 



c 2 ìtyìt 1 ef (i — fxY 



ma u ed f sono indipendenti da x ; perciò questa relazione, dovendo essere 

 verificata qualunque sia x, fornisce f=0, e ricadiamo perciò nel caso del 

 filo cilindrico; si conclude quindi che sussistono ancora le (15), (16). 

 Dalle (12). (15) segue: 



~bu , u 



ove h è una costante arbitraria; integrando ancora, risulta: 



u(» ,t) = h + k i e~ tlb , 



kg essendo una funzione arbitraria di s. In tal modo abbiamo l'espressione 

 della funzione u, e quindi del vettore E. che avrà direzione fissa. 

 Dopo ciò, si ha dalla (6) : 



da cui, T essendo costante 



'271(7 



H = grad ip + — hT A (P — M) , 



ove tp è una funzione numerica (indipendente da /), che deve soddisfare, 

 per la (8), all'equazione 



div grad xp = . 



In tal modo abbiamo l'espressione del vettore H. 



Se escludiamo l'esistenza, nel conduttore, di correnti di spostamento, 



vuol dire che — % deve ritenersi nulla, e la (15) si riduce a — = 0. perciò 



il campo risulta stazionario. 



Osservazione. — Limitandosi, fin da principio, alla considerazione di 

 campi elettromagnetici stazionari, si può arrivare, in modo assai semplice, 



