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E 



— — (energia potenziale), sia dal fatto che anche 1 operatore (£ dipende 

 dalle y„. 



I primi due addendi equivalgono complessivamente a 

 — u*X(pq(£X + Sì :A(£X), 



ossia alle componenti W s del vettore 



(33) W=pq(£X + SÌ A <£X, 



prese con segno cambiato. 



Quanto a T* , si vede subito : 



7> E 



1°) che l'energia potenziale dà luogo al contributo — — ; 



2°) che, per tener conto dell'intervento delle y^ in Gè, giova pone 



(34) 



1 



8U P ! p? pi 



e scrivere per disteso sotto la forma 



(3i') ®=gf -^(Q5 + x*), 



con che la derivazione dei coefficienti rapporto a y„, tenute presenti le (11), 

 porge 



2Mle--^ T , ( a; + x;). 



oy-t Tilt 



Ne viene 



(35) r* 3- 1 + e - - ? y ,(q« + x>) , 



e quindi 



(36) r„ — ir, + r*, 



essendo ^ le componenti del vettore (33) e le T* definite dalla (35). 



9. — Equazioni canonico-euleriane. 



Ecco ormai le equazioni del moto quali risultano dalla formula gene- 

 rale (I) [M), pag. 247]: 



(la) 



dp_ jiH ety _ j>H _ 

 dz ~ ~òq ' dz ~òp ' 



a.) f=M» ; 



