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le quali valgono da sole ad individuare le prime quattro incognite 



P i ^ > 



si intende, a meno di termini che si annullano con wt . In questo stesso 

 ordine di approssimazione va ritenuto (•§ 1) 



H«» = 1 , 



per tutte le soluzioni del sistema (88) che convengono al problema dei 

 tre corpi, nel caso limite, di cui ora si tratta. 



Le rimanenti equazioni, relative alla quaderna 



Ce j j 



Z = m Zig , = ìn^Py , 



per l'indipendenza di H (,) da questi argomenti, si riducono a 



rfCo ^>H (1) rf? 7»H< 15 



— — , — — = m a 



w — — = — w — =— , ?»„ -t^ = — to - 

 ai DCo dx 7)cp 



ossia, più semplicemente, a 



(89) 



d^ti 



7)H (l) 





DH (1) 



dx 





dx 





dZ* 





)JD$ _ 





dx 





7)i 





costituendo evidentemente un secondo sistema canonico nelle due coppie di 

 coniugate 



Co , <P , 



Le variabili della prima quaderna p,<\>,pp ,pty, che (ad eccezione di '\>) 

 ancora figurano in H (1) , vanno ormai risguardate come funzioni di x, cor- 

 rispondenti ad una ben determinata soluzione del sistema (88): questa può 

 essere, a priori, qualunque, coll'unica restrizione che i valori iniziali ren- 

 dano H (0> = 1 . 



Concludendo, in questo caso limite, il sistema differenziale, da cui di- 

 pende la determinazione delle otto incognite, si scinde in due sistemi distinti. 

 È chiaro senz'altro (in quanto si pensi all'originario problema dei tre corpi, 

 per m trascurabile di fronte alle altre due masse) che, dei due sistemi 

 (88), (89), il primo deve corrispondere al problema dei due corpi, indivi- 



