duando per mezzo di p e di (lunghezza e orientazione del segmento P 2 Pi) 

 il moto delle due masse finite m i , w 2 ; mentre il secondo definisce succes- 

 sivamente il moto della massa infinitesima nel piano e sotto l'attrazione 

 delle altre due. 



Aggiungeremo qui appresso qualche sviluppo di controllo; in particolare 

 ritroveremo le formole del § 17, nell'ipotesi caratteristica del problema 

 ristretto che il moto di m x , m 2 si riduca ad una rotazione uniforme [cioè 

 che si tratti di una soluzione del sistema (88) nella quale p si mantiene 

 costante]. 



a) Masse finite. — Constatiamo materialmente che il moto non 

 perturbato dei due corpi Pi , P 2 di masse finite (m, , m 2 ) dà luogo alle 

 equazioni (88). 



Immaginiamo assunte come coordinate lagrangiane del sistema costi- 

 tuito dai due corpi la loro distanza p 2 e l'inclinazione del vettore Pi — P l 

 sopra una retta fìssa (del piano del moto): sappiamo (§ 11) che tale ano- 

 malia non è altro che 2<j>. Dacché le distanze di Pi , P 2 dal loro bari- 

 centro valgono rispettivamente 



21 



. — Verificazioni e raffronti. 



m, -f- m 2 



possiamo risguardare 



Wi -f- m 2 



2<]> 



come coordinate polari di Pi . e 



m x -j- m 2 



come coordinate polari di P 2 . 



La loro forza viva complessiva è data, in conformità, da 



il punto sovrapposto designando derivazione rispetto a t. 

 La funzione delle forze 



' P 2 



si identifica manifestamente coli' U (0) del § 19. 



