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nelle quali x è il valore di x corrispondente al punto Q . E da queste 

 forinole, alla stessa guisa che dalle (12) e (18), si possono ricavare i valori 

 di U e V nel punto = (x,t) per mezzo dei valori che U e V assumono 

 su s fra i punti P e R. 



7. Vogliamo ricercare, per finire, come si particolarizzano le nostre 

 forinole nell'ipotesi di X = k = . In questa ipotesi è, intanto, U = E, 

 V = M; e basta derivare, rapporto a t, le (12) e (13). dopo aver introdotto 

 l'ipotesi # = 0, per trovare: 



(120 w , *) = ~, -ti r ( ce + \ m ) ( * ~ ° dr) + 



+ | R (cE-^M)(^ + CrfT)j , 



(130 M(l,rt- 5 L^{J[ , (^l + OM)(#-0*)- 



— f R (- E — CM) {d£ + Cdt) \ . 



come basta derivare le (15), (16), nella stessa ipotesi di k = 0, rispetto 

 ad x, per trovare: 



(15.) E(/,*)-^^j P( C E + Jm)(^-C^) + 



-f j^CE — ^M)(rf? + CrfT)J , 



(160 M(< . a?) = ~ ~ | (- E + CM) (# - Gdx) - 



In modo analogo a quello che si verifica nel caso generale, le due 

 coppie di formole (120- (130> e (15i)\ (160 risolvono uno stesso problema: 

 le prime due quando l'arco s, compreso fra i punti P ed R, è incontrato 

 dalla retta % = x\ le altre quando quest'arco è incontrato dalla retta x — t. 



III. 



Campo elettromagnetico all'interno di dn solo dielettrico, 

 di dde dielettrici adiacenti. 



8. Si tratti dapprima del caso, molto semplice, in cui il campo elet- 

 tromagnetico si manifesta ali interno di un solo dielettrico che si estenda 

 indefinitamente, in tutti i sensi. Se, in questo caso, chiamiamc f(x) ed T?(x) 



