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IV. 



Campo elettromagnetico all'interno di un dielettrico 

 e di un conduttore adiacenti. 



11. Dei molti problemi della natura dei precedenti, che si possono 

 immaginare, tratteremo ancora soltanto di quello in cui il campo elettroma- 

 gnetico debba sempre considerarsi in tutto lo spazio, ma questo sia occu- 

 pato, nella regione x J> 0, dallo stesso dielettrico del num. precedente e, 

 nella regione x<^0, da un conduttore di cui indicheremo con £g , , C-2 , k-i 

 le costanti analoghe ad 6,^,0, k\ con E 2 , M 2 indicheremo ancora i valori 

 di E.M, all'interno del conduttore; e con f t (x) , F 2 (#) quelli a cui ten- 

 dono E 2 ed Mo sull'asse x negativo. 



Il problema s' imposta nello stesso modo che nel num. precedente. 

 Tenendo presente ancora la figura 2. noteremo, intanto, che E, . M, sono 

 dati auche adesso, nelle regioni I e II . dalle stesse formolo che nel pro- 

 blema del numero precedente. In particolare, nella regione II, varranno 

 ancora le (22) se continuiamo ad indicare con (p(t) , Q>(t) i valori a cui 

 tendono E! ed M, , per x — 0. Per calcolare E 8 ed Mg, nelle due altre 

 regioni III e IV, applicheremo le forinole (12) e (13) alla regione / ^0, 

 x <-0, il cui contorno è formato dall'asse x negativo e dall'asse t positivo. 

 Troviamo così, per i punti (a:,/) della regione IV: 



2C; E 2 r . x) e - — t~, — - ut — 



(25) 



k»(v — t) 



= P [«ftiA(£) + yiiF«(?)]T=o<tè + 



+ 



x— c.,i 



oc 



k t (r — t) 



+ 



oc-c»t 



[^A(£)-f-</> 22 F s (jF)] T=0 



le funzioni <p n , xp n , ... , xp ì% , iu queste forinole, essendo costruite con le 

 costanti e 2 , fi% , Cg , k 2 . 



Le (25) sono sempre equazioni integrali in E 5 ed M 2 del tipo della 

 (14), e come questa si potranno risolvere. Le forinole di risoluzione mostrano. 



