Sia t uno strato conduttore di spessore finito 2 A, limitato da due piani 

 paralleli s = — h , s = h; siano Q, e Q 2 due punti di questi piani, situati 

 sopra una medesima perpendicolare ad entrambi. 



Designino, colle solite notazioni, X, Y, Z; L, M, N le componenti delle 

 forze elettrica e magnetica in un generico punto Q dello strato conduttore t; 

 Xì , . . . , Ni ; X 2 , . . . , N 2 i loro valori limiti in Q ; e Q 2 rispettivamente (sup- 

 posto, beninteso, cbe Q vi tenda senza uscire da t). 



Ritenuto cbe r sia un conduttore isotropo, e dette f, fi, A le sue costanti 

 caratteristiche, saranno soddisfatte entro t le equazioni fondamentali di Hertz 



/ Au — — — 



l ' dt dy dz 1 



) . oJM dX dZ 

 < Au —— - —— — , 



Ìdt ds dx 

 dN_dY_dX^ 

 dt dx dy ' 

 . dX dM dN , . . _ 



As —- = — : 47TÀAX , 



dt dz dy 



dY gìN dL . , . _ 

 Af —r- = -, ; &71ÀA1 , 



dt dx ds 



I . dZ dL dM 

 As — = - — — 47T/AZ , 



\ dt dy dx 



dove, come di consueto, si rappresenta con A la inversa della velocità della 

 luce nell' etere. 



Dalle prime due di ciascun gruppo, integrando rispetto a s fra — h e h, 

 si ottiene 



(1) 



j X 2 — X, = ■•• - 

 (Y 2 — Yi = • •■ ; 



L 2 — L, = — 4?rA f 1 Vidz + 



-h 



nelle quali i termini omessi convergono a zero con h, semprechè, come è 

 nella natura delle cose, si ritengano le forze elettromagnetiche e loro deri- 

 vate prime finite entro t, e dotate di limite superiore finito, anche al decre- 

 scere indefinito dello spessore h. 



Il caso limite di una superficie (piana) conduttrice si ha dal nostro 



strato t, supponendo che, al decrescere indefinito di A, sia finito e diverso da 



rh l 

 zero il limite dell' integrale J X dz. Designando questo limite con , 



A 2 R starà a rappresentare la resistenza unitaria della superficie, espressa in 



