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unità elettrostatiche, e quindi R la stessa resistenza unitaria, valutata in 

 unità elettromagnetiche. 



Per definizione, Xi e Y! sono i valori limiti in Q, delle componenti 

 tangenziali della forza elettrica, quando si tende a Qi da t; ma, attesa la 

 continuità delle componenti tangenziali, nel passaggio, anche brusco, fra due 

 generici mezzi ('), è lecito altresì risguardare Xi , Y : come i valori limiti 

 in Qi , quando vi si tende dall'esterno dello strato. Lo stesso per , , 

 e per X 2 , Y 2 ; L 2 , M 2 rispetto a Q 2 . 



Ciò posto, passando al limite per h — 0, ricaviamo dalle (1) : 



X[ = X 2 , Yi = Y 2 , 



le quali esprimono che: 



Le componenti tangenziali della forza elettrica rimangono continue 

 anche attraverso superficie conduttrici. 



Ho enunciato addirittura la proposizione per una superficie qualunque, 

 poiché la generalizzazione dal caso del piano si fa con procedimento ovvio 

 e ben noto. 



Designando con X , Y i valori comuni di Xj , X 2 ; Y, , Y 2 , le (2), al 

 limite, danno: 



) L!_Li=_ il T ' 



(*.-*= ||x, 



le quali esprimono che la forza magnetica tangenziale subisce una brusca 

 variazione, definita da un vettore proporzionale alla forza elettrica e di- 

 retto normalmente ad essa. 



Importa osservare che, dalla direzione della forza elettrica a quella del 

 vettore rappresentante la discontinuità, si ruota attorno all'asse z nel verso 

 (negativo) y x. 



Dopo ciò si passa senza difficoltà al caso di una superficie conduttrice 

 qualsiasi. 



Detti infatti a , /S , y i coseni direttori della normale in un suo punto 

 generico Q; X' T) , Y (T) , Z (T) le componenti della forza elettrica tangenziale 

 in Q (che, per quanto s'è visto, hanno in Q valore limite determinato, da 

 qualunque parte vi si tenda); A,M,N gli incrementi bruschi, che subi- 

 scono le componenti della forza magnetica tangenziale, quando si attraversa 

 la superficie nella direzione positiva della normale, la relazione geometrica, 



(') Hertz, Ueber die Grundgleichungen der elektrodynamik fur ruhende Korper. 

 Ges. Werke, B. II, pag. 221 ; ovvero, in traduzione italiana, Nuovo Cimento, terza serie, 

 T. XXVIII, 1890, pag. 204-205. 



