testé sostanzialmente enunciata, fra i due vettori (X (T \ Y (T) , Z (T) ) , {A ,M, N), 

 si esprime mediante le formule: 



4-77" 

 A-7Z 



m= Ir (),x<t)_ " z(t,) ' 



4-7T 



Sarebbe facile caratterizzare ancbe il comportamento delle componenti 

 normali. Lascio però di farlo, perchè, come vedremo, non è necessario, per 

 lo scopo nostro, fissarlo a priori: esso rimane all'incontro necessariamente 

 determinato dagli altri dati del problema. 



2. Posizione del problema generale della induzione elettrodinamica. 

 Sua univocità. 



Consideriamo un campo elettromagnetico, definito in un dato intervallo 

 di tempo t , ti • 



Sieno X r , Y r , Z' le componenti della forza elettrica; L', M', N' le com- 

 ponenti della forza magnetica. 



Supposto, per fissar le idee, che la sede del campo sia un dielettrico 

 indefinito S, impolarizzabile e in quiete, X' , ... , N' saranno soluzioni del 

 sistema 



■ a — — — — — 



dt dy ds ' 



/ & ^M_^ _ 



' dt dz dx 



A ^N _dX_ _dX m 

 dt dx dy ' 



A dX_cM _dN 

 dt dz dy 



, ^dX_ dN_ dl^ 



^ | dt dx dz ' 



f dZ _rfL _^M 

 cì^ rfy cte 



le quali potranno del resto presentare singolarità (fisse o variabili con t, 

 isolate, a una, a due, o anche a tre dimensioni), che non interessa di spe- 

 cificare. 



Se si introducono nel campo dei conduttori, il campo rimane evidente- 

 mente modificato. 



Supponiamo si tratti di una superficie, o, più in generale, di un sistema 

 di superficie conduttrici, <r, non comprendenti alcun posto singolare delle 



