Riferendoci ad un sistema di assi mobili £ rj £ invariabilmente legati 

 ad m , le cui coordinate sono rispetto a questi 0, 0, d ^> sono note (') 

 le espressioni di X', Y', Z', L', M', N'. 



Si ha cioè: 



(r-.-»a-^|(|/r-- i «^(i), z ---w|(l)-, 



avendosi 



j* = |« _f_ (1 _ [ f; e -|- (£ _ tf) 2 ] , « = C A , 



essendo <? la velocità di traslazione della carica. 



Introducendo dei conduttori nel campo, questo rimane evidentemente 

 modificato ; supponiamo si tratti di una superficie piana conduttrice parallela 

 alla traslazione della carica, e sia il piano £ = , che indicheremo con e. 

 Indichiamo con X,, Y x , Z l5 Li, M l5 N\ le componenti delle forze elettro- 

 magnetiche di induzione, e con X, Y, Z, L, M, N quelle del campo così 

 modificato : avremo 



X = X' -f X a , Y = Y' + Y, , Z = Z' + Z, , 

 L = L r + L, , M = M' -{- M, , N = N'-f-N, . 

 Le X, Ni debbono essere soluzioni del sistema (I) . . . (IV), rego- 

 lari in ogni punto dello spazio fuori di e e nulle all' infinito come — al- 

 meno (r 2 = x 1 -{- if -f- £ 2 ). 



In un generico punto della superficie conduttrice <r le X' N' si 



comportano regolarmente, invece le X N, ossia le Xj.-.N,, debbono 



presentare attraverso la superficie i caratteri seguenti ( 2 ) : 



1. Le componenti tangenziali della forza elettrica (indotta) riman- 

 gono continue anche attraverso la superficie. 



2. Le componenti tangenziali della forza magnetica (indotta) subi- 

 scono, quando si attraversa la superficie nel senso della normale positiva, 

 le discontinuità 



ossia anche 



(1) 



JT _ ÈL Y — — Y' 

 ÓLl ~-AU Yl AR ' 



l m >= lf X '+lR- X '' 



(!) Vedi por es. Mem. cit.. Annales de Toulouse, pag. 26. 



( 2 ) Vedi Mem. cit., La teoria elettrodinamica di Hertz ecc., pag. 77. 



