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sue distanze dalla fenditura, posta nel punto di incontro S delle linee me- 

 diane delle doppie guide. 



3. Dalla teoria del reticolo è noto che con una tale disposizione si 

 possono, al solo scorrere delle slitte, osservare gli spettri normali dei 

 primi tre ordini, i quali si trovano ad ogni istante situati sulla circonfe- 

 renza di diametro RO. Ma poiché esiste luminosità in tutti quei punti per 

 i quali si verifichi la relazione 



fra la costante e, gli angoli i e # di incidenza e di diffrazione, l' ordine N 

 e la lunghezza d'onda X, così gli spettri ora rammentati non sono i soli 

 forniti dal reticolo. Altri se ne formano infatti dalla parte opposta, a destra 

 — cioè — di chi guardi il reticolo, e precisamente fra questo e la imagine 

 S' della fenditura regolarmente riflessa (fig. 2). 



La stessa relazione, presupponendo fissato il senso positivo dell'an- 

 golo & di diffrazione come quello che partendo dalla normale RO va al 

 raggio diffratto per l' angolo acuto situato dalla parte del raggio incidente, 

 permette di distinguere in altro modo gli spettri normali dagli altri di 

 destra: infatti, mentre sen & può prendere nei primi dei valori positivi e 

 negativi, assume nei secondi dei valori costantemente negativi. 



Per le proprietà fisiche, gli spettri situati a destra differiscono da quelli 

 situati a sinistra per essere più alti, più luminosi e più dispersi di questi, 



(1) 



e (sen i -\- sen -9 ) = NA, 



Fig. 2. 



