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è il simmetrico di S rispetto alle singole posizioni dell'asta RO, descrive una 

 curva nella quale SS' = q = RO sen 2 i. 



Mentre al crescere di i l'apice R del reticolo scorre lungo l'asse RS 

 nel senso RS ed il punto S' va avvicinandosi al reticolo descrivendo la sud- 

 detta curva, l'ultravioletto del primo ordine, che è situato dalla parte del 

 punto S', è l'unica regione dello spettro di destra che per grandi valori del- 

 l'angolo di incidenza può rimanere discosto dal reticolo. 



Ciò posto, si scorge subito dalla forinola 



l = e (sen i -f- sen #) 



che i successivi valori & corrispondenti ad una lunghezza d'onda fissa vanno 

 algebricamente decrescendo col crescere dell'angolo i, ossia — tenendo pre- 

 sente che & nel caso in discorso è sempre negativo — vanno aumentando 

 in valore assoluto. 



Dalla formula (3) che esprime la dispersione in funzione di si ricava 

 infine che anche la dispersione cresce con i. 



Spostando quindi il reticolo da una posizione Rj ad un' altra R 2 

 per modo che sia i 2 ^> i x , si otterrà uno spettro ultravioletto del primo 

 ordine I 2 più disperso per tutta la sua estensione e a parità di lunghezza 

 d'onda, dello spettro I x corrispondente alla prima posizione. Aumentando 

 notevolmente il valore dell'angolo d' incidenza, si potrà far raggiungere a 

 tale spettro di destra del primo ordine una dispersione che si avvicini o 

 superi quella posseduta dallo spettro normale del secondo ordine. 



In ciò consiste appunto il metodo che ho seguito. 



Non mi sono curato di mantenere alcun legame fra le imagini di si- 

 nistra e quelle di destra ed ho potuto così trasportare l'oculare dove meglio 

 mi conveniva, riserbando ad esso solamente l'ufficio di indicare il valore 

 dell' angolo di incidenza mediante la scala delle distanze intercedenti fra la 

 fenditura e lo stesso oculare e che, come ho già detto, è unita all'appa- 

 recchio. Se poi nell'oculare comparisce una riga la cui lunghezza d'onda sia 

 conosciuta, allora l'angolo di incidenza sarà noto senz'altro e con maggiore 

 precisione per mezzo della formola 



NA 



sen i = — . 



e 



Quando tutta la montatura del reticolo è esatta e quando questo è 

 perfettamente a foco in ogni sua posizione, una pellicola stesa sul telaietto 

 rigorosamente incurvato come la circonferenza di diametro RO corrispondente 

 alla assunta posizione del reticolo è, diciamo così, anch' essa a foco e può 

 ricevere l' impressione delle imagini spettrali. In un tale spettro, è vero, la 

 dispersione non è costante, poiché essa cresce con A; però in molti casi ciò 



