- 26 - 



modo, posto ad uno stesso libello coll'esistenza della pressione stessa; ciò 

 che quasi indurrebbe a ritenere che quel lavoro di deformazione potrebbe 

 essere nullo in una teoria ottica che non implicasse necessariamente l'esi- 

 stenza di una pressione d^lle radiazioni. Ad ogni modo non risulta affatto 

 evidente che, indipendentemente da qualsiasi teoria ottica ammessa, sia 

 sempre necessario di spendere un lavoro per eseguire una deformazione come 

 quella sopra detta. 



Le considerazioni del Bartoli, ove venissero esposte prima di chiudere 

 la parte puramente energetica della teoria dell' irraggiamento, eliminerebbero 

 il rilevato inconveniente, perchè permetterebbero di dimostrare che il se- 

 condo principio della termodinamica esige che alla diminuzione di volume 

 di un involucro speculare intorno ad un corpo irraggiante debba corrispon- 

 dere sempre una spesa di lavoro. La scelta particolare fra le i n ti ni te teorie 

 ottiche logicamente possibili, colla quale dovrebbe iniziarsi la seconda parte 

 della trattazione, più non apparirebbe quindi arbitraria, ma bensì, come di 

 tatto è, soggetta non solo alla condizione fondamentale, più volte ricordata, 

 di ammettere una velocità di propagazione finita per le proprie radiazioni, 

 ma anche alla condizione che debba necessariamente corrispondere una spesa 

 di lavoro ad ogni contrazione di un involucro speculare pieno di irraggia- 

 mento. Risulterebbe però anche (e questo è il punto di capitale importanza) 

 che questo lavoro non può venir determinato completamente mediante con- 

 siderazioni energetiche, e che perciò rimane ancora un largo campo di arbi- 

 trarietà nella scelta della teoria ottica. 



Infatti il Bartoli, considerando un esperimento ideale fondato su defor- 

 mazioni di superficie perfettamente riflettenti (considerazioni che oggi sono 

 divenute correnti, ma che allora rappresentavano ancora una quasi assoluta 

 novità e sollevavano molte obbiezioni), era giunto appunto a questa conclusione. 



Nella mia prossima pubblicazione sul Nuovo Cimento mostrerò come, 

 rendendo invertibile il ciclo di trasformazioni considerato, per mezzo di 

 un'insignificante modificazione, ed applicandovi quindi il secondo principio 

 della termodinamica in forma di equazioni, anziché di inequazioni, quali 

 converrebbero ad un ciclo non invertibile, si possa dare alla scoperta del 

 Bartoli una forma matematicamente rigorosa. Essa, in ultima analisi, non è 

 altro se non l'espressione della necessaria relazione fra la temperatura T del 

 corpo irraggiante, la densità dell'energia irradiata i/>(T), ed una funzione 

 </>(T), caratteristica del lavoro che si deve spendere per ridurre il volume di 

 una cavità speculare contenente il corpo irraggiante: 



A questa relazione, che è una delle poche leggi puramente ener- 

 getiche che si conoscono, propongo sia dato il nome di legge di Bartoli. 



