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Poniamo allora g>[ l) = 1 , g>i v = e poi una prima volta 



(fi = 1 , (fi = — 1 quindi C, = — C 2 = e u , 

 ■e un'altra Tolta 



(f x = 1 , g>, = 1 quindi Ci = C 2 = e u • 

 Avremo allora dalla formola citata, per le (5) (5 r ) , 



quindi 



<„ CS "=ì(„ + „)=^+S = i + f 2| 



dove B è una costante (delle dimensioni di una superficie) che dovrà de- 

 dursi sperimentalmente. 



Relatività. — Correzione di una grave discrepanza tra la 

 teoria delle masse elettromagnetiche e la teoria della relatività. 

 Inerzia e peso dell'elettricità. Nota I di Enrico Fermi, presen- 

 tata dal Gorrisp. G. Armellini. 



§ 1. La teoria delle masse elettromagnetiche fu studiata per la prima 

 volta da Max Abraham ( 1 ), prima della scoperta della teoria della relatività. 

 Abraham considerò la massa di un sistema di cariche elettriche, rigido nel 

 senso della meccanica classica, e trovò che nell'ipotesi che un tale sistema 

 avesse simmetria sferica, la sua massa era variabile con la velocità, e pre- 

 4 ti 



cisamente eguale ( 2 ) a - — (essendo u l'energia elettrostatica del sistema 



o C 



e c la velocità della luce), per velocità nulle o molto piccole, mentre per 

 velocità v confrontabili con c intervenivano dei termini di correzione un 

 po' complicati dell'ordine di grandezza di v 2 :c 2 . Prima ancora della teoria 

 della relatività Pitzgerald introdusse, come è noto, l' ipotesi che i corpi si 



(') M. Abraham, Theorie der Elektricitàt; Richardson, Elektron theory of Matter, 

 cap. XI; Lorentz, The theory of elektrons, p. 37. 



( 3 ) Si dice ordinariamente che la massa elettromagnetica di uno strato sferico omo- 



2 e ! 



geneo di carica e, e di raggio r è g- — ; se però si osserva che l'energia elettrostatica 



: i * . . . 4 »/ 



e ii = — —, si trova la massa = — — . 

 2 r 3 c° 



