procedendo alternativamente a letture con sfera-contrappeso (essendo la sfera 

 ora in M t ora in M 2 ), o con tara-contrappeso. Per le ragioni che presto 

 esportò, in questa nuova serie, è stato più che mai necessario determinare 

 frequentemente la sensibilità della bilancia, la qual cosa è resa in ogni mo- 

 mento possibile e rapida mediante il descritto cavalierino magnetico A, A 2 A 3 

 (fig. 3). 



È ovvio comprendere che sperimentando così, si sieno constatate delle 

 notevolissime deviazioni nella posizione di riposo del giogo, dovute all'attra- 

 zione dei piombi sulla sfera, eguale nei due casi, ma volta ora in basso 

 (per M,), ed ora in alto (per M 2 ); ciò è dovuto al fatto che la sfera non 



Fig 4 



è più centrata rispetto al cubo, e l'attrazione, così generata, può, secondo 

 la legge di Newton, venir calcolata a priori rigorosamente. Ciò è possibile 

 mediante la formula già vista nella Nota VI, e che ci ha servito per cal- 

 colare l'attrazione A, della zattera quadrata di legno: basta in essa fare: 

 2a = è = cm. 95 (lato del cubo); / = cm. 5; #=11,33 (densità del 

 piombo); e lasciare i valori già visti agli altri simboli. Si trova così che 

 il valore di tale attrazione F è: 



F = 0,21312 dine = 0,21738 mg. 



Vediamo ora se il risultato sperimentale concorda con questa previ- 

 sione. Anche qui si debbono eseguire delle correzioni all'effetto lordo osser- 

 vato portando i piombi da PP a P'P', quando il giogo è carico col si- 

 stema sfera- contrappeso, e ciò tanto che la sfera sia in Mj che in M 2 . 

 E propriamente si tratta ancora di correggere l'errore magnetico, quello 

 proveniente dall'attrazione della zattera, l'altro dovuto a quella delle masse 

 sussidiarie e finalmente un quarto dipendente dall'attrazione dei piombi 

 sul contrappeso. Ora, riflettendo al modo con cui questi errori si manifestano, 



