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e si ha subito 



x 



+ 



Xy' 



Xx' 



+ 



|/1 — 2 8 



f/ 1 — X 2 



y = 



1/1 — x* 



ì 



l — X*' 



Risulta così che alla trasformazione di Lorentz si può giungere con consi- 

 derazioni assai semplici, che nulla hanno a che fare con i moderni concetti 

 della relatività, e si connettono invece naturalmente colle proprietà degli 

 integrali dell'equazione delle onde piane. Si presenta così spontanea la do- 

 manda: quale è il significato di questa trasformazione nella ordinaria 

 meccanica newtoniana ? 



Ora una quistione di tal fatta è già stata risolta, molto tempo prima 

 che si parlasse di relatività, in una Memoria di Voi^t del 1887 (*), nella 

 quale viene studiato e risolto il problema della propagazione delle onde, 

 provenienti da sorgenti che si muovono uniformemente in linea retta e vien 

 data una dimostrazione del principio di Doppler. E lo strumento di cui 

 l'autore si serve è appunto una trasformazione lineare, che si riduce su- 

 bito a quella di Lorentz ( 2 ). Questa Memoria non è generalmente citata 

 nei trattati sulla relatività; vi si accenna incidentalmente nella Relativi- 

 tàtstheorie di Pauli, contenuta nella Enciclopedia delle Scienze matematiche 

 (voi. V, 2, fase. 4°). 



La priorità del Voigt è stata riconosciuta recentissimamente dal Lorentz 

 stesso (Acta math. 38 pag. 295), e sarebbe quindi giusto che il nome del Voigt 

 fosse almeno associato a quello di Lorentz nella denominazione della ormai 

 celebre trasformazione. 



Per dare un'idea del procedimento di Voigt, consideriamo l'integrale 

 corrispondente ad un sistema di onde sferiche partenti dall'origine delle 

 coordinate, in uno spazio S, 



(!) W. Voigt, Ueber das Dopple^sche Princip. Naclirichten der E. Ges. der Wiss. 

 zu Gettingen, 10 Marz 1887. 



( 2 ) La trasformazione di Voigt è la seguente: 



f = x — kt 



da cui si ricava 



Ponendo quindi 



si ha 



X* — ctì't*. 



