che soddisfa all'equazione 



va va va 



^ 2 + 7>y» 1 



Se alla trasformazione di Lorentz associamo l'altra 



(*)) • y = y' z = 2' 



otteniamo nello spazio S' delle variabili x' ,y',s',t' un nuovo integrale della 

 equazione trasformata della (5) (che rimane inalterata di forma) nel quale 

 il centro luminoso, sonoro, anziché fisso nella origine delle coordinate, si 

 troverà nel punto 



x r -\-Xct'=0 y' = o z' = 



e si muove perciò nella direzione negativa dell'asse delle x con velocità 

 costante Xc. 



Il nuovo integrale dà quindi la propagazione delle onde, quando la sor- 

 gente si muove di moto uniforme in una certa direzione, l'osservatore si 

 muove in quella opposta. 



È questo il concetto fondamentale di Voigt. È chiaro allora che tutte 

 le proprietà che nella teoria della relatività risultano dalla trasformazione 

 lorentziana, sono generalmente suscettibili di una interpretazione, analoga 

 alla precedente, di carattere nettamente newtoniano. E che per conseguenza 

 qualunque eventuale verifica sperimentale di tali proprietà non potrà in via 

 generale essere citata come decisiva a favore dell'una piuttosto che dell'altra 

 interpretazione. 



Così la formola 



v' + Xc , dx . dx' 



v= : — dove v = — , V =-r-f 



, . X . dt dt' 



IH — v 



che risulta dalla trasformazione di Lorentz e che è considerata come base 

 della cinematica relativistica, non è altro, nella interpretazione newtoniana, 

 che la formola che lega tra loro le velocità nei punti corrispondenti degli 

 spazi S,S'. Lo stesso dicasi per le forinole dell'accelerazione. 



II. 



Poiché la trasformazione di Lorentz non è che un caso speciale della 

 trasformazione (3), è chiaro che molte delle precedenti considerazioni po- 

 tranno essere estese prendendo per base quella trasformazione più generale. 



Cominciamo intanto ad osservare che una trasformazione lineare, più 

 generale della (4), si ha ponendo 



x + y = a(x' -\-y') x — y — ò(x' — y f ) 



