assume perciò la forma seguente, deducibile dalle formole (21) e (19) dii 

 Gans : 



(1) f(£ , rj , Q = ké-* 2 + JF — Kll F 



dove il primo termine dà la distribuzione normale maxvvelliana, e la fun- 

 zione F è data da 



F = lii» = 1 i e - 



KH 2 . , K 2 / 2 r 



mentre si ha 



K = — H 



dove e misura la carica elettrica dell'elettrone, m la sua massa ed H il 

 campo magnetico. 



Analogamente le formole finali (43') e (44') che danno i flussi di cor- 

 rente e di calore nel senso circolare cioè j y e W y , nella ipotesi di E,, = 0, 

 7>T 



— = , e di la = , cioè di un disco riscaldato al centro ed elettrica-- 



mente isolato, divengono, con delle facili trasformazioni, 



dove 



2 



designando R la costante limite dell'effetto Hall per campi debolissimi. 



Come si vede da queste formole, al gradiente termico radiale — cor- 



risponde un sistema di correnti elettriche circolari, di densità j' y , e un flusso 

 circolare di calore di intensità W y . Essendo w una grandezza molto minore 

 dell' unità, si riconosce dalle formole precedenti che j y e W y sono del mede- 

 simo segno, e poiché gli elettroni fluiscono in senso opposto alla corrente 

 elettrica si ha questo risultato interessante: 



Per effetto del campo magnetico attraverso a un semipiano radiale 

 passano nei due sensi elettroni in numero diseguale, ciò che equivale al pas- 

 saggio di una corrente elettrica; ma quelli che passano nel senso del minor 

 numero trasportano globalmente, nonostante siano meno numerosi, una quan- 



