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tità di energia cinetica maggiore. Si ha pertanto un sistema di correnti cir- 

 colari, come ho trovato nella mia esperienza t^rinomagnetica ; ma insieme un 

 flusso circolare di energia cinetica in senso opposto a quello del flusso elettro- 

 nico. Considerando perciò uno di quei semipiani, poiché in un verso passa un 

 numero maggiore di elettroni che nell'altro, ma quelli meno numerosi che 

 passano in questo secondo senso portano una forza viva maggiore dei primi, 

 che avverrà delle quantità di moto con le quali gli elettroni urtano nei 

 due sensi contro gli atomi metallici che incontrano in quel piano? Solo te 

 queste due quantità di moto sono disegnali potrà aversi un trascinamento 

 meccanico della materia del metallo; trascinamento che appunto per tale 

 causa ha luogo nella mota di Barlow, quando cioè il flusso radiale è una 

 corrente elettrica. 



Per risolvere questo quesito occorre ricordare che attraverso a un cen- 

 timetro quadrato di quel piano passano nel senso delle y positive un certo 

 numero di elettroni animati da velocità diverse, e che a determinare l' im- 

 pulso comunicato al metallo interviene la componente »/ della velocità. 



Nel campo di velocità di = d£ drj dC passano verso l'alto per il piano 

 considerato, un numero di elettroni 



dove l'integrale è esteso al campo delle r, positive; e di essi ogni gruppo 

 avente la velocità rj porta una quantità di moto dove è il valore 



assoluto di r i . Nel senso opposto passa un numero di elettroni 



esteso al campo delle rj negative, e di essi ogni gruppo avente la velocità rj 

 porta la quantità di. moto m\rj\. 



Si deduce che la differenza delle quantità di moto che traversano il 

 piano nei due sensi è data da 



estese all'intero campo di velocità. Sostituendo a f il valore dato dalla (1) 

 e osservando che l' integrale relativo al 1° termine è nullo, e che si ha 

 inoltre 



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si ottiene 



Rendiconta 1921. Voi. XXX, 2° Sem. 



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