Per precisare le idee, nel caso della figura, scelto come senso positivo- 

 dell'asse x quello della corrente i, e detto X il campo elettrico dovuto 

 alla diffusione, computato positivamente se è nel senso della freccia, la 

 quantità di energia svolta per effetto Thomson dalla corrente i in uno strato 

 di spessore dx cui corrisponde una variazione termica dT sarà 



(1) q = — - adT + iXdx . 



Per valutare X si suole ragionare nel modo seguente ( 1 ). Nello strato 

 di spessore dx gli elettroni sono in equilibrio sotto l'azione del campo X 

 e della differenza di pressione fra le basi; detto n il numero di elettroni, 

 per centimetro cubo, e supposta 1 l'area delle basi dello strato sarà 



(2) Xnedx — ~dx = Q 



ne dx ne dT dx 



cioè 



ma 



perciò 



1 2 d(nT) dT 



v ' ne 3 dT dx 



Sostituendo nella (1) avremo 



i ;rp , i 2 d(nT) 



q = adT + — - a dT . 



1 e ne 3 dT 



Detto fi il coefficiente dell'effetto Thomson, definito da 



. q = jtt i dT 



si avrà perciò 



Risultando poi dall'esperienza che in tutti i casi [x è molto piccolo rispetto al* 



coefficiente - — , se ne deduce che in prima approssimazione dev'essere 

 3 e 



d log n _ 

 dT ~ 



e perciò che ti deve sensibilmente variare come j/T. 



(') Per es. vedi E. Bloch, La théorie électronique des métaux, nel volume Les idées mo-- 

 dernes sur la constitution de la matière, pag. 169. 



