A un risultato diverso si perviene se il campo X viene calcolato dalle 

 forinole di Lorentz (') anziché col metodo sopra esposto. 



Si ha infatti da quelle forinole, nel caso che esista un flusso di calore 

 ma non una corrente elettrica, che il campo (deducibile dalla accelerazione 

 chiamata X da Lorentz) è dato da 



d- 



v _ m h m d log A 



e poiché 



si ottiene facilmente 



e dx 2 e h dx 



\*Sl , \ NI • ; 



li o m I ti 3 



U s Y — — 1 -J QT d lp g N 



{ } A ~3 e dx \ ' ^ L ~~dT~ 



mentre la formola (2) dà con gli stessi simboli 



(6 ) - x «-«( 1+t -£2\. 



ò e dx \ dT / 



È naturale che i due diversi valori di X conducano a risultati diversi per 

 il coefficiente fi , e quindi a una legge di dipendenza diversa fra W e T . 



Giova ricercare l'origine della differenza che manifestano le forinole 

 (4) e (5) ricavate entrambe con ragionamenti apparentemente inattaccabili, 

 e che non dipende, come potrebbe sembrare a prima vista, dal fatto che 

 Lorentz nella sua teoria completa si riferisce alla distribuzione maxwelliana 

 delle velocità. Entra iuvece in giuoco un'altra delle ipotesi di Lorentz, 

 quella cioè che presuppone gli elettroni distribuiti fra gli atomi metallici 

 praticamente immobili, e considera solo gli urti fra gli elettroni e quegli 

 atomi immobili. 



Questa ipotesi equivale ad assimilare lo stato degli elettroni nel me- 

 tallo non, come si dice comunemente, a quello delle molecole di un gas 

 nella ordinaria teoria cinetica, ma a quell'altro che avrebbe il gas in un 

 recipiente che contenga un corpo pulverulento, cosicché siano da considerare 

 solo gli urti delle molecole contro i grossi granuli, praticamente fìssi, della 

 polvere e non quelli delle molecole fra loro. 



Ora per un gas in tali circostanze, se sottoposto a un gradiente termico, 

 non è più vera la nota condizione di equilibrio, che cioè la pressione è 

 eguale in tutti i punti; vale invece come condizione di equilibrio l'altra 

 paradossale che la pressione è in ogni punto proporzionale alla radice qua- 



(') H. A. Lorentz, Theory of electrons, pag. 273. 



