•del resto ho avuto occasione di verificare anche nel caso del marmo e del- 

 l'amianto. 



Per i metalli la teoria elettromagnetica ci suggerisce il tipo di funzione 



(4) 



e = y kT n . 



dove k è una funzione della resistenza specifica del metallo. Fermandosi al 

 primo termine, Aschkinass deduce E = /'()'o)T 5 , alla quale si adattano 

 bene i valori di Lummer per il platino; Foote (') estende la funzione fino 

 al secondo termine ed ottiene E = f'(y ) T 5 — g>(y )T 6 , alla quale si adat- 

 tano abbastanza bene alcune misure da lui eseguite sul platino coi mezzi 

 della pirometria ottica. Per i tre metalli da me rivisti ho ottenuto rispet- 

 tivamente : 



Rilevo particolarmente i risultati per il nichel, dai quali si deduce un 

 cambiamento nella legge di emissione in corrispondenza del punto critico 

 magnetico di questo metallo, dove, come è noto, ha luogo anche un cam- 

 biamento nella legge di variazione della resistenza elettrica ib funzione 

 della temperatura II fatto che l'esponente resta inalterato nella trasforma- 

 zione dimostra che questo metallo si comporta secondo le previsioni teoriche, 

 e l'esponente frazionario indica che la funzione di Foote si adatterebbe 

 meglio. Nondimeno non ho creduto opportuno di spingere oltre la ricerca 

 numerica, perchè le esperienze si riferiscono ad un intervallo di temperatura 

 relativamente breve, notandosi verso i 500° i primi segni di ossidazione. ■ 



In base alle considerazioni fatte, si deduce il seguente andamento per 

 il potere emissivo relativo delle sostanze in esame: 



(*) Bulletin of the Bureau of Standards, voi. II, n. 4, pag. 607. 



k 



8,78 X IO" 15 



5,1 per il platino 



4,9 per l'oro 



5,5 per il nichel fino a 350° C. 



5,5 per il nichel da 380° a 530° C. 



n 



54,30 

 1,28 

 1,U 



Rendiconti. 1921, Voi. XXX, 2° Sem. 



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