dove d- s è la birifrangenza nel punto (osservata secondo un asse Os), u, 

 ■v , le componenti della velocità locale del liquido rispettivamente secondo gli 

 altri due assi Ox , Oy , di un triedro fondamentale fisso, s z lo spessore di 

 liquido attraversato dal raggio emergente nel punto, X la lunghezzza d'onda 

 della luce monocromatica impiegata, n l'indice di rifrazione del mezzo in- 

 deformato, p una costante elasticoottica, T il tempo di rilassamento, c la 

 velocità della luce. 



E a determinare l'angolo <t> z tra il sistema di assi fissi e il sistema 

 degli assi principali di dilatazione Ox , Oy , cambianti da punto a punto, 

 della particella (intesa nel senso di Helmoltz) si è posta la relazione 



~òu 1)V 



(2) tg 2 4> z = ^- — . 



Applicando poi la nota formula che lega la intensità I e I della luce 

 rispettivamente incidente ed emergente, tra nicols incrociati, da un mezzo 

 birifrangente 



(3) 1 = I„ sen 2 2(<D Z - (p)sen' d± 



dove (p è l'angolo tra il sistema di assi fissi e il sistema delle traccio delle 

 sezioni principali del polarizzatore e dell'analizzatore sul piano fisso XY , 

 siamo giunti alla determinazione della esistenza di due famiglie di frangie 

 nere, in virtù delle condizioni di annullamento della (3) 



sen2(<P 2 — $p)=0 



sen ^ =0, 



Donde i luoghi, funzioni di x , y e delle costanti 



(4) per la I famiglia <P ; — w — — — 



W ^2 (k= 0,1,2,3...) 



(5) per la II famiglia J z = 2kzr 



Era interessante appurare se e a quali condizioni particolari di defor- 

 mazione potessero eventualmente corrispondere le particelle di cui queste due 

 famiglie di frangie nere sono il luogo. 



Si osserva intanto dalla (4) e dalla (5) che mentre il luogo della prima 

 famiglia è unicamente funzione della posizione della sezione principale del 

 .polarizzatore e delle velocità di deformazione, il luogo della seconda famiglia 

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