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si ricava immediatamente pei tutte le particelle costituenti una stessa frangia 



~òiij IìVì ; k* 



~ì)Xi ~òyi ~ 2 A 2 



dove Ui, Vi sono le componenti della velocità di una particella in x ; , y t . 

 rispetto ai suoi assi principali Oxt , Oyt . 



Potremo affermare pertanto che « ogni frangia della II famiglia è il 

 « luogo di particelle che, riferendosi ai rispettivi assi principali di dilata- 

 « zione, hanno velocità di dilatazione costanti e di determinati valori 

 « critici, o anche per note proporzionalità, soggiacciono a tensioni principali 

 n costanti e di determinati valori critici » . 



Per k = , è 



ì>Xi ìlji 



ossia le velocità di dilatazione, e quindi le tensioni, rispetto agli assi prin- 

 cipali di dilatazione, sono identicamente nulle per tutte le particelle costi- 

 tuenti la frangia di ordine zero, Tali particelle sono quindi evidentemente 

 indeformate e la posizione di tale frangia è caratteristica della deformazione 

 applicata, ma non delle costanti fisiche del liquido, dello spessore attraver- 

 sato dalla luce incidente, nè vi ha dispersione al variare della lunghezza 

 d'onda. 



Dalle formule suesposte è possibile, pei moti considerati, trarre anche 

 sperimentalmente da dati ottici, nozione sull'orientamento delle particelle in 

 ciascun punto. 



Si ha infatti dalla (3) per nicols incrociati, detta I, , I„ la intensità 

 della luce rispettivamente emergente in uno stesso punto per y> = 0° e 

 q> = 45° , 



[, = lo sen 2 2 4> z sen 2 



a 



l„ = l a cos 2 2 (P; sen 2 ~ ■ 



a 



da cui 



La formula è indeterminata, come è ovvio, solo pei punti appartenenti 

 alle frangie della II famiglia. 



Potremo quindi affermare che « la tangente del doppio dell'angolo, che 

 « gli assi principali di dilatazione di una particella in un punto formano 



