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che non ci sia differenza qualitativa fra questa energia (di posizione) addi- 

 zionale e la energia hv che il quanto possedeva sul Sole. Sicché quando 

 il quanto sarà giunto a distanza infinita, un osservatore che ne misurasse- 

 l'energia, la troverebbe uguale a : 



re 2 



e potrebbe argomentare che il campo gravitazionale à modificata la frequenza, 

 dell'oscillatore in modo da ridurla ad un valore : 



' o > »' 



che la semplice equazione 



hv — hv + K r 



r c 



gli può fornire. Da questa infatti si ottiene 



ow ». = (i + k . 



e chiamando il potenziale — K ~ con g> a , segue : 



w —'(>-«;)■■• 



V — M 



Il valore = — K — - che si ottiene dalla (2 a ) coincide con quello 



v re 1 



calcolato da Einstein. 



Concludendo vediamo come applicando il principio di materializzazione 

 e di conservazione dell'energia, unitamente alla teoria dei quanti che domina 

 il modello atomico di Bohr, siamo giunti al risultato che un campo gravi- 

 tazionale modifica la frequenza di un oscillatore relativamente ad un osser- 

 vatore che si trovi in punto dello spazio per il quale il potenziale del campo 

 assuma un valore differente da quello che à nel punto in cui si trova l'oscil- 

 latore. 



Notiamo che se il potenziale nel punto in cui si trova l'atomo à il 

 valore tp a , e quello assunto nel punto in cui si trova l'osservatore è g> ,. 

 l'espressione più generale per la frequenza è data da : 



/ . <Pa — <fo \ 



che per <p = Q ricade nella (2 b ) . 



