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sino alle pareti della galleria, si osserva che le velocità perdute si com- 

 pensano in gran parte, ma non interamente, tra loro. È quindi probabile che 

 le piccole velocità negative si estendano al di là del campo sperimentato, 

 per ottenere la compensazione completa. 



In altri termini per la costanza della portata deve aversi, in ogni sezione, 

 se consideriamo un tratto di scia corrispondente a una larghezza di sbarra- 

 mento eguale ad un metro e supponiamo la densità costante (*) : 



(1) V dy = costante == I V dy , 



• v Jyo 



quando si estendano gli integrali sino alle pareti terminali della galleria. 

 Facendo l'ipotesi che la corrente la occupi tutta quanta, senza singo- 

 larità, cioè che dy = I dy , in tal caso potremo assumere dy = dy 9 



Jy Jy a 



e dovremmo trovare 



(2) f(V -VHy= Cv.dy 



*J M Jv 



zero 



il che, come abbiamo accennato, non si verifica entro il campo sperimentato. 



Posto ciò, proponiamoci di calcolare la variazione nel tempo della quan- 

 tità di moto della corrente dovuta all'azione dell'ostacolo: cioè la derivata 

 rispetto a t della quantità di moto, M, di un tronco di corrente di un metro 

 di larghezza, esteso in altezza sino alle pareti della galleria e compreso in 

 lunghezza fra la sezione a monte, y 9 , e quella a valle, y. Avremo, com'è 

 notorio, prendendo positivi i guadagni e chiamando la densità: 



( 3 ) iu = p f V2 d y — v f v ° d v* = ~ p f Yv d y 



Ut Jy Jy Jy 



nella quale abbiamo introdotto la relazione (1): ottenendo una espressione 

 valevole in ogni caso e già da noi indicata sin dal 1911 ( 2 ). 



Se poi ammettiamo la esatta compensazione stabilita dalla (2), la (3) 

 si trasforma nella 



(4) ^ ==— ' tV ° f vd y + !< \ v 2 dy = [i Cv*dy 



1X1 Jy . y Jy 



che risulta essenzialmente positiva. 



(') Le variazioni i ili densità sono infatti di un ordine di grandezza assai più piccolo 

 di quello delle misure in questione. 



( 2 ) Sulla teoria analitica dell'elica. Rendiconti Stab. Costr. Aer. 



