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misure eseguite dopo un certo tempo dall'interruzione della corrente i, bi- 

 sognava aumentare la sensibilità del galvanometro e ridurre la resistenza 

 del reostato r a 10000 £l. La quantità di elettricità cbe passava attraverso 

 il galvanometro durante l' istante di chiusura era così piccola, che non po- 

 teva avere alcuna influenza sullo stato degli elettrodi o dell' elettrolito : essa 

 non raggiungeva mai il valore di un milionesimo di coulomb. Dai valori 

 successivi della forza elettromotrice misurata si calcolavano i decrementi 

 logaritmici di due in due minuti primi e se ne faceva il valore medio. Con 

 esso e con quello della forza elettromotrice stazionaria precedentemente mi- 

 surata si calcolavano D ed n e quindi anche U e V. 



Questo calcolo dipenderà dallo stato di purezza dell' elettrolito e dalle 

 sue concentrazioni. Noi considereremo dapprima il caso di una soluzione di- 

 luita di un solo elettrolito; in seguito tratteremo il caso di soluzioni concen- 

 trate e poi quello di soluzioni di parecchi elettroliti. 



Teoria per una soluzione diluita di un solo elettrolito. — Partendo 

 dalla legge espressa dall'equazione l 6£s , si stabilisce facilmente che l'equa- 

 zione che presiede ai fenomeni di diffusione nell' interno di un elettrolito, è 

 la nota equazione alle derivate parziali: 



~Òt ìx 2 



(2) 



Per le ricerche di Hittorf si sa inoltre, che la quantità di sale che scom- 

 pare dallo strato infinitesimo in contatto col catodo, nel tempo t, per l' azione 

 di una corrente costante i è eguale a: 



i (1 — n) s t, 



in cui n è come precedentemente il numero di trasporto del catione, s Y equi- 

 valente elettrochimico dell'elettrolito. Parimenti nello strato infinitesimo in 

 contatto coli' anodo apparirà, nel tempo t, la stessa quantità di sale. Se po- 

 niamo l' origine delle coordinate x al catodo ed indichiamo con L la distanza 

 dei due elettrodi, con q la superficie, e supponiamo la concentrazione ori- 

 ginariamente uniforme o , il nostro problema si ridurrà alla ricerca di una 

 soluzione dell' equazione (2), soddisfacente inoltre alle condizioni : 



(3) al catodo x — qD' (— \ =i(l — n) t per ogni tempo 



\~t)X/oc—i) 



(4) all'anodo x = L qD' f — ] = i (1 — n) £ per ogni tempo 



(5) t — e = c in ogni punto. 

 Questo problema essendo identico a quelli che si incontrano nella teoria 



della propagazione del calore, può essere risolto rapidamente. Si vedrebbe 



