mette, a meno di un centesimo, basterà che h sia minore di 0,52 x c . Nelle 

 esperienze eseguite ciò è sempre verificato. Ne segue che la forza elettromo- 

 trice stazionaria fra i due elettrodi sarà: 



(9) 0.0000866 ^1-^^ VoUa 



n D q c 



Abbiamo così una prima relazione fra n e D . Nel caso che la concen- 

 trazione iniziale fosse troppo piccola o l' intensità della corrente troppo grande 

 perchè sia rigorosa la semplificazione introdotta, si potrà calcolare una corre- 

 zione, tenendo conto del secondo termine della serie \ {— \ . 



3 V?o/ 



Per dedurre la seconda relazione che ci è necessaria fra n e D', consi- 

 deriamo lo stato variabile della concentrazione quando si interrompe la cor- 

 rente i. Cominciando a contare il tempo da queir istante, si dovrà cercare 

 una soluzione dell' equazione differenziale (2) soddisfacente alle condizioni : 



(10) (IL^ ' e (£L, =0 per ogni tempo 



e c = c s per t = Q (vedi eq. 6). 



Procedendo con noti metodi analitici, si ottiene la seguente soluzione 

 del problema: 



L .e (\— a) L(-f 2 D ' £ n . 1 -9-^ 3tt ) 



(11) ' = '°-^'-^—^ 00B 'L* + 9 tf 00B T* + " , .j 



Osserviamo ora che i termini successivi della serie vanno rapidamente 

 decrescendo e che basterà un tempo non molto lungo, perchè tutti i termini 

 siano trascurabili innanzi al primo. Allora la concentrazione si potrà rappre- 

 sentare con un' equazione della forma : 



c = c Cost. e L " cos. — x 



L 



Ai due elettrodi la concentrazione sarà quindi: 



_— D'f D'i 



(c) x =o = c — Cost. e e (<?).r=L = c -f- Cost. e 



Procedendo come per il caso della concentrazione stazionaria, si dimostra 

 che la forza elettromotrice fra i due elettrodi sarà data dalla formula: 



D't 



(12) E = cost. e 



