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e le componenti delle forze magnetica ed elettrica, posto per brevità 

 ku (t — kx) - 1, 



Allo stesso risultato si arriva, con ovvie moditìcazioni, se si suppone 

 che sia integrabile (da un limite inferiore ^> 0) fino all' co la funzione 



>f u(t — kx — kX) 

 A = - x , 



anziché la A. 



La condizione (integrabilità della funzione A, ovvero della funzione A\ 

 in un intervallo estendentesi fino all'infinito), sotto cui sono state dimostrate 

 queste formule, è in particolare soddisfatta per correnti costanti I = I 

 (si ha allora A = 0), e per correnti sinusoidali I = I sen j 2 n n (t — A x) -f- a \ 

 (I , n , a costanti), essendo allora integrabile fino all' co la funzione A'. 



In generale, se si bada che I altro non è che l'intensità (in misura 

 elettromagnetica) della corrente nel punto Q (piede della perpendicolare ab- 

 bassata dal punto potenziato P sulla corrente), si può concludere: 



Le forze elettromagnetiche, dovute a una corrente rettilinea indefinita, 

 comunque variabile, sono, in un generico punto P del campo, quelle stesse, 

 che proverrebbero da una corrente costante di intensità eguale a quella, che 

 è relativa al punto Q e all'istante considerato ('). 



4. Generalità sul modo di valutare l'influenza di uno schermo con- 

 duttore. — Per tener conto degli effetti, prodotti dalla presenza di un con- 

 duttore sopra un campo elettromagnetico assegnato, basta evidentemente 

 aggiungere ai potenziali del campo i contributi provenienti dalle distribuzioni 

 (di cariche e di correnti), che si destano per induzione sul conduttore. 



Designino F' , U' , V , W i potenziali del campo dato [i quali devono 

 naturalmente soddisfare alle equazioni (III) e (IV)], Fi , Uj , V x , Wj quelli 

 (a priori incogniti), che provengono dalle distribuzioni indotte. 



Per determinare F, , Ui , V, , W, — oltre a ovvie condizioni, iniziali o 

 qualitative, di continuità, di regolarità, di comportamento all'infinito, ecc., 

 che per brevità lascio di specificare — abbiamo: 



a) le equazioni (III) e (IV), relative, possiamo dire, alla quaderna 

 Fi j Ui , Vi , Wi ; 



b) le equazioni, che esprimono la legge di Ohm per la superficie con- 

 duttrice. 



(') Gfr. Poincaré, Les oscillations électriques, pag. 144. 



