di t, si riduce a 

 (15) 



U 2 - F 2 = i 



d log - 

 e-i x —tv— di 



d \z\ 



Scindiamo il reale dall' immaginario. Si ha 



d log — 



U 2 -F 2 = - 



d \s 



- 2 di - 



dove 



2J 



d\z\ 



*f = (2/-*)* + (kl + <0 8 , 4 = (y + W + (\s\ + dy. 



Si osservi che 



^iog| r rfiog^r.) a rctg y-* , g-fa-y+a 



La (13) porge quindi 



dl 



Le espressioni definitive dei potenziali indotti, con approssimazione valida 

 in ogni caso, sono dunque, a tenore delle (3) (avvertendo che dobbiamo con- 

 servare nei secondi membri soltanto la parte reale): 



= — 2 I sen co log 



Ui — P,= — 2I sen l 



(16) 



d log — 



dy 



i r 



— 2 1 cos co - e~ 



disi 



3 — <?X ) aiv*f fr — 



Vi = 2 I sen co g-s* ] arctg f-jj-i + arctg p— -r--, — tcUU 



1 r 00 % \ 



— 2 1 cos oo - p e~ qX log — di , 



2 Jo t 2 



dove, ricordiamolo, 



(O = 27T« Aa') -f - « 1 



/" = y« + (|*|-f-d)«, 



< = ù/ + ^) 2 + (M + 2 , 



mentre le costanti p e q sono definite dalla (8). 



