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superficie interna del tubo da esso bagnata. Allora a" è dell'ordine di q 2 e 

 quindi trascurabile, e per la stessa ragione è trascurabile il contributo recato 

 al primo integrale dalla massa liquida del menisco. Dette: Q l'espressione 

 cbe moltiplica g nell'espressione del potenziale; e z,z-\-Jz le quote delle 

 linee di raccordo delle due successive superficie libere di equilibrio, abbiamo : 



JQ i = ti \ r 2 zds -\-na 2 cos (p \ r 



COS l 



Intendendo che q rappresenti la distanza dall' asse del punto della 

 curva (c) che ha la quota z per la (IV), avremo : 



z+Jz 



jq = 7T s {r — q )rds-\-7t ^ Q z + a 2 ^^jrdz 



Ma per la (III) l'ultimo integrale diviene 



COS (f 



cos i 



»] 



.z+Jz 



— cos (<f> -f- i) rdz = a 2 \ sen (<p -j- i) tg i . rds 



= — a 1 \ sen (cp -\- i) rdr ; 



per conseguenza anche quest'ultimo integrale è dell'ordine di q 2 e però trascu- 

 rabile nell'ordine di approssimazione prefissoci. Dunque a meno di quantità 

 dell'ordine di q 2 : 



„ - + A Z 



4P = g . JQ, = gn \ r (r — q) sd& 



Se tra le due successive superficie libere di equilibrio considerate la 

 curva (e) è interna al profilo meridiano del tubo sarà g<C r , e quindi JP > , 

 se invece è esterna sarà JP <C ; nel primo caso il potenziale va crescendo 

 dalla prima configurazione alla seconda e quindi quest'ultima non può essere 

 stabile, nel secondo caso invece il potenziale va decrescendo e quindi la 

 prima configurazione non può essere stabile. 



Le configurazioni stabili sono adunque quelle nelle quali la curva (c) 

 percorsa nel verso ascendente attraversa il profilo meridiano del tubo pas- 



