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cazione nella teoria matematica degli strumenti sismici. — Per ciò che riguarda 

 il significato delle lettere e dei simboli che verranno usati in appresso, mi 

 riferisco senz' altro al lavoro testé citato. 



6. Dalla equazione (8) si ricava per il caso attuale 1' equazione 



2 



(9) J_ r ( H r àK + K r Óll r + L r ÓV r ) = , 



essendo (vedi le equazioni (E) (E') a pag. 385). 



H i = ILXv u — V i o ) ( z i ' — m « f" 1 + ( r ì 1 1 — r l i o ) ( z *i — m n £"a) 

 — '21 (fu — rio)(-Bfii— Murf'iò— (fii— fio)2],( H 2i— w 2 i^\), etc. 



H 2 = y (i?2i— J? 20 ) (^2i — m zi £"«<) — 2~ ■ (£« — f 20) (^2i — m 2i r[' 2l ) , etc. 

 C* C 2 l 



Come fu già osservato, queste equazioni valgono qualunque siano le forze, 

 qualunque sia l'ordine di grandezza delle traslazioni f, rj, f, e comunque 

 siano orientati i vari sistemi di assi, purché tutti rispettivamente paralleli 

 nel caso di rotazioni nulle. 



Supponiamo ora: 



1° che nei punti 7 n (a r b r c r ) siano applicate delle forze infinitesime di 

 componenti Sn , H rl , Z rl ; nei baricentri P r2 (^ r2l fri, delle forze finite di 

 componenti S r % , H r2 , Z r2 ; e intorno alle origini P r0 due coppie di momento 

 infinitesimo, alle quali potremo sempre sostituire due sistemi di forze eguali 

 ed opposte, applicate nei punti opposti zt x ri , ± y r3 , =t s r3 , di componenti 

 — s r3 , — H r3 , z*z Z r3 ; 



2° che le accelerazioni traslatorie rf\ £" siano dell'ordine di gran- 

 dezza delle rotazioni, cioè infinitesime; 



3° che gli assi fissi nei corpi siano rispettivamente paralleli ai loro 

 assi principali d' inerzia, e di più uno d' essi passi per il rispettivo baricentro : 

 cosicché valgono le identità 



(JJ) X; TOri <2Vi «/ri == , etc. 



Allora, ricordando le (T), (1"), (1"')> facendo le posizioni 



(K) M ^ = S £ m n {yli + 4t), etc, 



e trascurando tutti i termini di secondo grado nelle quantità infinitesime, 

 le (G) danno: 



