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( — H 2 = — rf M 2 1, -f- n'I M 8 l 2 e, -f < M 2 (a5) + n 2 g M 2 / 2 -f c 2 cp 2 



(g;) — k 2 = + r m 2 / 2 + x" m s / 2 e, + z ; f m 2 <*> + Z2 g m 2 / 2 — «, f 2 



( — L 2 = ?2 ' M 2 ^ + 2r 2 



8. Queste equazioni valgono qualunque siano le masse e le dimensioni 

 dei due corpi. Supponiamo ora che il primo si riduca a un filo flessibile e 

 inestendibile, di massa trascurabile rispetto a quella del secondo, di lunghezza d 

 e con gli estremi nei punti P 10 , Pn- Tali ipotesi si esprimono sopprimendo 

 nelle (Gr 2 ) tutti i termini contenenti la massa o i momenti d' inerzia del 

 corpo Ci . Cosi appunto facendo, osservando che la natura dei legami con- 

 sente il massimo grado di libertà, sostituendo a 7i r , % r , q r e alle loro 

 derivate i valori ricavati dalle (F), e separando i termini che non dipendono 

 esplicitamente dalle incognite mediante le posizioni: 



(IO 



j ci G»I' M 2 Cl + $ M 2 u + i«i g M 2 — f x — f 2 ) = Cl d>, 

 \ 0ì M 2 ffl + A 2 ' M 2 l 2 + A, g M 2 + spj + y.) = c x «P x 



1 M 2 / 2 ti + n*;' M 2 ( ^ + fi 2 M 2 l 2 g — f 2 c 2 = h #2 

 (L') Al' M 2 1 2 d + A;' M 2 te) -f A, M 2 / 2 + cp 2 c 2 = U *P 2 



v't M 2 U) + 2 t 2 = X s , 



si arriva infine alle equazioni effettive del moto: 

 (10) 



j M 2 + f M 2 { Cì + 4) + /* £ M 2 + = 

 ( _ M 2 + «" M 2 (e, + l 2 ) + « ^ M 2 + *P, = u 



(10') 



r M 2 + /?"(M 2 tfl + _i_j + / 5^M 2 + O) 2 = 



j - rf M 2 + a" l M 2 -f -j- j + « M 2 4- *P 2 = 

 ( y" M. w 4- A' 2 = . 



Se in queste equazioni si suppongono note tutte le costanti e si possono 

 determinare in funzione del tempo tutte le variabili (forze — rotazioni appa- 

 renti) che compariscono nelle funzioni <t> x , . . . , X 2 , è facilissimo procedere 

 all' integrazione del sistema. Basta infatti seguire il metodo già da me esposto 

 in un' altra pubblicazione ( 2 ), sul quale, appunto per ciò, non mi dilungo. 



(') Come si vede, è omessa a bella posta T equazione L 1 = 0, relativa alla rotazione 

 del primo corpo intorno al proprio asse verticale : infatti tale equazione non ha più signi- 

 ficato per un corpo filiforme, quale è appunto Ci . 



( 2 ) Sulla determinazione dei moti sismici. Nota II; Kendic. d. A. d. Lincei, 17 marzo 

 1901, pag. 205. 



