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Sinché il vapore del sodio era pochissimo denso, si osservava nella posi- 

 zione della stria invertita una flessione molto leggera della frangia di inter- 

 ferenza — diciamo verso il basso — , e nel medesimo tempo le linee della 

 doppietta erano un po' più marcate che non prima dell' introduzione del sistema 

 di prismi. Il punto in cui esse erano più marcate, era immediatamente al 

 disopra della frangia di interferenza ; più in su esse perdevano rapidamente 

 in intensità. 



Crescendo ora la densità del vapore (pur mantenendola ancora molto 

 piccola), le parti esterne della frangia di interferenza contigue alle due com- 

 ponenti si piegavano verso l'alto; nel medesimo tempo la porzione interna si 

 staccava in modo che veniva a mancare la continuazione fra questa e le parti 

 esterne. Gli estremi del tratto interno poi apparivano piegati verso il basso. 



Crescendo ancora la densità del vapore, il tratto interno della frangia 

 cadeva rapidamente verso il basso ed assumeva una forma simile a quella 

 di una freccia con punta diretta verso l' alto. Gli estremi della frangia interna 

 intanto erano scomparsi, mentre le frangie esterne si innalzavano sempre più. 

 Finalmente scompariva anche la parte a forma di freccia del tratto interno, 

 mentre questo cadeva sempre più in basso. A questo punto tutto lo spazio 

 interno compreso fra le frangie esterne appariva debolmente ed uniformemente 

 luminoso: solo la linea invertita della sorgente luminosa restava oscura. 

 Un ulteriore aumento della densità del vapore andava però oscurando il campo 

 visivo (vedi al 5). 



In un campo di 18000 unità si poteva seguire il movimento del tratto 

 interno della frangia verso il basso per uno spazio eguale alla distanza di 

 3 frangie. Questo corrisponde ad una rotazione negativa di circa 3 X 180°, 

 in cifra tonda 500°. Regolando convenientemente la quantità di sodio fornita 

 alla fiamma, si poteva osservare a lungo ciascuno degli stadi ora descritti. 



Per la D 2 le cose si presentavano all' incirca nel medesimo modo ; però 

 il fenomeno presentava un carattere proprio. Ricorderò qui solo la forma 

 un po' diversa del tratto interno, come pure la sparizione più rapida di essa 

 in confronto colla D! . 



3. Mantenendo costante la densità di vapore per quanto era possibile, 

 si potè constatare che la rotazione negativa decresce col crescere dell' inten- 

 sità del campo. Questa diminuzione della rotazione poteva venire constatata 

 direttamente, senza misure, facendo salire l'intensità del campo p. e. da 18000 

 a 25000 unità. Questa variazione è particolarmente netta per valori elevati 

 della rotazione negativa stessa; chè, se questa era piccola, si poteva osservare 

 una variazione molto minore per un medesimo cambiamento del campo. 



4. Le osservazioni riferite al 2. ed al 3. sono pienamente d' accordo con 

 la teoria del Voigt. Il valore elevatissimo della rotazione negativa ed il segno, 

 secondo cui questa varia al crescere del campo furono previsti da detta 

 teoria. Per paragonare teoria ed osservazione sotto questo punto di vista, 



