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e le equazioni effettive del moto sono: 



1 } ( — C m y + f - 1" X% + V = , 



avendo posto 



(S) d = *"-|f. ▼ 



e valendo ancora le (Q). 



Anche per l'applicazione di queste equazioni bisogna ricordare le osser- 

 vazioni fatte per il caso della sbarra rettilinea. 



15. Alla terza categoria si possono ascrivere: i pendoli orizzontali, 

 dei quali mi occuperò tosto; i pendoli verticali a una sola componente 

 (p. e. i sismografi Cecchi) per i quali vale la prima o la seconda delle 

 equazioni (16); i sismografi per la componente verticale, sia costituiti da 

 una sbarra elastica a sezione rettangolare previamente incurvata verso l'alto 

 (p. e. il « Vicentini » modificato) ('), sia costituiti da un telaio rigido sor- 

 retto da molle a spirale ( 2 ), ai quali è applicabile la seconda delle (17), 

 purché sia trascurabile la massa delle spirali, e siano soddisfatte tutte le 

 condizioni relative agli assi principali d' inerzia ; infine gli strumenti sospesi 

 per un asse passante per il loro baricentro, ai quali si applica una delle 

 equazioni (16i), a seconda dell'orientamento dell'asse di sospensione. 



I pendoli orizzontali dei quali intendo occuparmi (p. e. Milne, Kebeur 

 Paschwitz, Cancani) si possono definire generalmente come corpi rigidi so- 

 spesi per un asse quasi verticale non passante per il baricentro : in tal modo 

 restano esclusi per ora quelli a sospensione bifilare, perchè effettivamente 

 realizzano il sistema dinamico della catena di tre corpi rigidi. 



Un pendolo orizzontale è in equilibrio statico quando il piano verticale 

 passante per l'asse di rotazione contiene il baricentro. Allora se il baricentro 

 si trova sull'asse delle x, nelle condizioni di quiete e d'equilibrio l'asse di 

 rotazione dovrà essere contenuto nel piano Y = , cioè avrà i coseni di di- 

 rezione p, o , r , essendo p generalmente piccolissimo e di segno opposto 

 ad l, ed r molto prossimo all'unità positiva. 



Chiamando co la rotazione effettiva dello strumento intorno al proprio 

 asse, le rotazioni elementari apparenti sono 



(18) X — pa, fx = 0, v — roo; 

 e quiDdi l'equazione del moto è 



(19) ^H + rL =0. 



(') V. a questo proposito la mia lettera aperta al prof. G. Alfani, Bollett. d. Soc. 

 Sism. Ital. voi. VII, fase. 7°, e i lavori in essa citati. 



( 2 ) V. a questo proposito la Nota, del dott. Agamennone: Il Microsismometrografo 

 a tre componenti, ricca di citazioni bibliografiche. Eendic. Acc. d. Lincei, voi. X, 21 aprile 

 1901, pag. 291, oppure Bollett. d. Soc. Sism. It, voi. VII, 1901-1902, pag. 70. 



