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ordine a causa dei fattori c h , che hanno nel caso attuale valore appena ap- 

 prezzabile. 



Facendo allora coincidere l' asse Z con la direzione del campo, le for- 

 inole (1) così completate, suonano: 



X, + a h -f (b k + d' h R 2 ) -~r = f h X 



ti t al 



(2) { Y„ + a h ^ + {b h + d' h R 2 ) ^ = *„ Y 



colle quali si dovranno combinare le forinole Maxwell-Hertz nell' ipotesi che 

 le componenti di polarizzazione, che compaiono in queste, abbiano i valori 



Da quelle forinole si ricava per un' onda piana propagantesi normalmente 

 alle linee di forza i seguenti valori degli indici di rifrazione n n , a p , e degli 

 indici di assorbimento x„, x p per vibrazioni elettriche normali e rispettiva- 

 mente parallele alle linee di forza: 



(3) 



h 



in cui 



(4) 



( N, = ^ 2 , + a 2 , » , K h = J',r + a% ^ 2 



e 27r 4) ■ = % rappresenta il periodo di vibrazione. 



Dunque il corpo, nel campo magnetico, diventa birifrangente e pleocroitico 

 come un ordinario cristallo uniasse. Il Majorana ha potuto infatti, dietro mio 

 consiglio, constatare direttamente questo pleocroismo. 



Ammettendo, nei corpi studiati e nel campo delle osservazioni, x piccolo 

 rispetto all' unità, n n e n p poco differenti fra di loro in modo da potere sosti- 

 tuire 2n ad n n -\- n p (intendendo con n il valore originario, senza campo, 

 dell' indice di rifrazione) e di poi supponendo R 4 # 4 d h 2 piccolo rispetto a 

 (& 2 — b h ) 2 , si ottiene dalle (3) e (4) con facile riduzione : 



(5) 



_ R^ ^ s h ( &- h — a 2 h -0- 2 ) (d' h — d h ) 

 J _ R^ e h g h Q h (d' h — d h ) 



