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sione. Tale liquido non è stato da me rinvenuto, e forse esso non può esi- 

 stere (almeno fra i ferri dializzati) ; ma trovai invece del ferro Bravais vec- 

 chissimo, il quale offre in principio solo una traccia di birifrangenza positiva, 

 e relativamente, un punto basso di inversione. Diluito alla densità 1,001, 

 esso fornisce la curva (4); e questa si riferisce ai valori della birifrangenza 

 nel colore giallo (linea D). Si intende che il tratto positivo è stato studiato 

 col compensatore a vetro compresso, e il resto collo spettroscopio, osservando 

 le successive sparizioni della luce. La birifrangenza positiva massima si ha 

 a 750 u. (0,02 A), e il punto di inversione a 1550. Ecco i numeri relativi 

 alle successive osservazioni: 



Campo 



1550 



6000 



8000 



9800 



11100 



12250 







(5430) 



(7670) 



(9400) 



(10860) 



(12140) 



Birifr. 







A 



2 A 



3A 



4 A 



5 A 



Campo 



13300 



14400 



15300 



16100 



17100 



18000 





(13290) 



(14360) 



(15390) 



(16280) 



(17160) 



(18000) 



Birifr. 



6 A 



7 A 



8 A 



9 A 



10 A 



11 A 



Il fenomeno, indicato graficamente dalla curva (4), soddisfa con qualche 

 approssimazione alla legge fi = a W, essendo /? la birifrangenza espressa in 

 numero di lunghezze d'onda, a una costante, ed H V intensità del campo. 

 Calcolando il valore di a per H= 18000 e /J=ll, si trova il numero 

 — 34. IO -9 ; ed in base a questa grandezza si sono determinati i valori che 

 il campo dovrebbe avere, se la relazione suddetta fosse veramente sodisfatta. 

 La serie cosi calcolata (quella tra parentesi) è abbastanza prossima all'os- 

 servata, e gli scartamenti, piccoli per i valori grandi di H, sono alquanto 

 più grandi pei campi deboli. Ciò è dovuto evidentemente al fatto dell" inver- 

 sione della birifrangenza; per cui qui posso concludere che: Se il ferro àia- 

 lizzato appartiene al terzo tipo, e se esso ha il punto di inversione molto 

 basso, i valori della birifrangenza negativa, sono sensibilmente proporzio- 

 nali al quadrato dell' intensità del campo. Questa legge vale, ma con minor 

 sicurezza, anche pel ferro dializzato del primo e del secondo tipo ; e infatti 

 si è visto che mentre a 18000 u. il fenomeno è osservabile, spesso con un 

 campo metà non lo è più. Ciò è spiegabile ammettendo una proporzionalità 

 con una potenza del campo superiore alla prima. 



11 ferro Bravais che ha servito per la costruzione della curva (4), ha 

 anche fornito la verifica di altre leggi semplici, di cui ora dirò. Era ovvio 

 anzitutto che i valori di § dovessero essere proporzionali allo spessore del 

 liquido, normalmente alle linee di forza. Ciò fu infatti verificato, costruendo 

 vaschette di lunghezze inferiori ai 7 cm. A parte errori provenienti dalla 

 non assoluta uniformità del campo, in tutta la sua lunghezza, le cifre otte- 

 nute, e che per brevità non riporto, confermarono quella veduta. 



